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RSS1999年 11卷 第01期
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1999, 11.
摘要:
描述了考虑双电子复合过程的平均原子模型，通过与流体力学耦合计算，对双电子复合过程在激光－Au靶耦合物理中的作用进行了总体计算，结果表明，双电子复合对等离子体状态及X光转换等有明显影响，特别表现在晕区电子温度、电离度的降低，激光－X光的转换效率的提高以及X光的发光区域变宽等。
描述了考虑双电子复合过程的平均原子模型，通过与流体力学耦合计算，对双电子复合过程在激光－Au靶耦合物理中的作用进行了总体计算，结果表明，双电子复合对等离子体状态及X光转换等有明显影响，特别表现在晕区电子温度、电离度的降低，激光－X光的转换效率的提高以及X光的发光区域变宽等。
1999, 11.
摘要:
用解析方法和数值模拟方法研究了用冲击波测量黑腔辐射温度的可能性及其可能达到的精度。结果表明, 通过精确测量镶嵌于黑腔靶侧面中间的Al楔形靶中冲击波的传播速度和压力的变化来推断黑腔的辐射温度随时间的变化是一种可行的方法, 而且可以大幅度地提高辐射温度的测量精度。
用解析方法和数值模拟方法研究了用冲击波测量黑腔辐射温度的可能性及其可能达到的精度。结果表明, 通过精确测量镶嵌于黑腔靶侧面中间的Al楔形靶中冲击波的传播速度和压力的变化来推断黑腔的辐射温度随时间的变化是一种可行的方法, 而且可以大幅度地提高辐射温度的测量精度。
1999, 11.
摘要:
利用多道光学分析仪测量了HT6M托卡马克CV227.1nm谱线线形分布，通过选点拟合得到了等离子体离子温度和旋转速度。
利用多道光学分析仪测量了HT6M托卡马克CV227.1nm谱线线形分布，通过选点拟合得到了等离子体离子温度和旋转速度。
1999, 11.
摘要:
激光等离子体M带0.346～0.372nm范围内精细结构谱，是金等离子体的类Co、类Ni、类Cu、类Zn离子的3d-5f、3p-5s跃迁子阵形成的。在自旋轨道劈裂阵模型下， 对平均波长在该范围内的各子阵的主要特征参数如平均波长、半高宽和总跃迁强度进行详细计算，得到与实验测量基本一致的结果，可用于等离子体的精确诊断。
激光等离子体M带0.346～0.372nm范围内精细结构谱，是金等离子体的类Co、类Ni、类Cu、类Zn离子的3d-5f、3p-5s跃迁子阵形成的。在自旋轨道劈裂阵模型下， 对平均波长在该范围内的各子阵的主要特征参数如平均波长、半高宽和总跃迁强度进行详细计算，得到与实验测量基本一致的结果，可用于等离子体的精确诊断。
1999, 11.
摘要:
主要介绍了惯性约束聚变靶场精密调焦和诊断的实验系统，阐述了系统采用的谐波驱动器、调焦判据、图象处理等关键技术，实验中通过计算机控制采集到一系列轴向位移和相应焦斑面积的数据，可拟合出位移面积的函数变化曲线， 根据此曲线便可快速准确地确定焦面位置。
主要介绍了惯性约束聚变靶场精密调焦和诊断的实验系统，阐述了系统采用的谐波驱动器、调焦判据、图象处理等关键技术，实验中通过计算机控制采集到一系列轴向位移和相应焦斑面积的数据，可拟合出位移面积的函数变化曲线， 根据此曲线便可快速准确地确定焦面位置。
1999, 11.
摘要:
测量了1.053μm激光照射金平面靶时产生的3ω0/2谐波散射光的时间积分谱，由红移峰和蓝移峰的波长推算出双等离子体衰变区域的电子温度以及nc/4 区域的等离子体膨胀速度，即离子声速。实验结果和不稳定性饱和机制预言的结果有良好的自洽性。
测量了1.053μm激光照射金平面靶时产生的3ω0/2谐波散射光的时间积分谱，由红移峰和蓝移峰的波长推算出双等离子体衰变区域的电子温度以及nc/4 区域的等离子体膨胀速度，即离子声速。实验结果和不稳定性饱和机制预言的结果有良好的自洽性。
1999, 11.
摘要:
用一维非平衡辐射流体力学和光路程序计算和分析了泵浦激光在圆柱靶里， 考虑有折射和无折射两种情况下泵浦激光的传播、吸收和靶烧蚀。计算表明，考虑激光折射的影响后，激光光路明显不同，靶烧蚀深度减小，激光能量吸收效率下降10%左右。
用一维非平衡辐射流体力学和光路程序计算和分析了泵浦激光在圆柱靶里， 考虑有折射和无折射两种情况下泵浦激光的传播、吸收和靶烧蚀。计算表明，考虑激光折射的影响后，激光光路明显不同，靶烧蚀深度减小，激光能量吸收效率下降10%左右。
1999, 11.
摘要:
根据细致组态方法，采用不分辨的跃迁矩阵模型(UTA) 在组态平均近似下可以容易地计算由高功率激光产生的局域热动平衡状态下的等离子体的不透明度。 采用量子亏损理论计算在激光产生的中Z和高Z元素的等离子体中的高主量子数组态的UTA参数，可节省了大量的计算时间，采用全相对论处理的方法可以快速地计算任何高Z元素等离子体的不透明度。还可以很方便地确定最重要组态以及细致地分析跃迁矩阵。
根据细致组态方法，采用不分辨的跃迁矩阵模型(UTA) 在组态平均近似下可以容易地计算由高功率激光产生的局域热动平衡状态下的等离子体的不透明度。 采用量子亏损理论计算在激光产生的中Z和高Z元素的等离子体中的高主量子数组态的UTA参数，可节省了大量的计算时间，采用全相对论处理的方法可以快速地计算任何高Z元素等离子体的不透明度。还可以很方便地确定最重要组态以及细致地分析跃迁矩阵。
1999, 11.
摘要:
从气体动力学角度对辐射波在低Z介质中的传播规律作了某些探讨。 如果把辐射波看作一个间断面，可在气体动力学框架的基础上研究其流场结构、辐射波的传播及辐射烧蚀等演化规律，展现直观的物理图象。
从气体动力学角度对辐射波在低Z介质中的传播规律作了某些探讨。 如果把辐射波看作一个间断面，可在气体动力学框架的基础上研究其流场结构、辐射波的传播及辐射烧蚀等演化规律，展现直观的物理图象。
1999, 11.
摘要:
讨论了CLBO晶体用于高效率三倍频的机理，从理论上分析了产生高次谐波转换的基本特性，对CLBO晶体在高功率激光装置中产生高效率谐波转换的基本参数进行了数值模拟计算，并与KDP晶体三次谐波转换的特性进行了比较，给出了CLBO 晶体产生高效率谐波转换的基本条件。
讨论了CLBO晶体用于高效率三倍频的机理，从理论上分析了产生高次谐波转换的基本特性，对CLBO晶体在高功率激光装置中产生高效率谐波转换的基本参数进行了数值模拟计算，并与KDP晶体三次谐波转换的特性进行了比较，给出了CLBO 晶体产生高效率谐波转换的基本条件。
1999, 11.
摘要:
由热方程计算激光与液体薄膜材料相互作用时的温度场，分析高分子材料表面熔化及材料表面液体膜汽化产生的材料的表面粗化;近一步分析高分子的断裂、F原子 替代等光化学反应;从而提出激光增强高分子材料的粘着力的表面粗化和光化学反应的机理。
由热方程计算激光与液体薄膜材料相互作用时的温度场，分析高分子材料表面熔化及材料表面液体膜汽化产生的材料的表面粗化;近一步分析高分子的断裂、F原子 替代等光化学反应;从而提出激光增强高分子材料的粘着力的表面粗化和光化学反应的机理。
1999, 11.
摘要:
利用光束传输模拟程序对高功率多程激光放大系统进行了优化设计, 所用方法和所得结论对高功率激光放大系统的设计有应用意义。
利用光束传输模拟程序对高功率多程激光放大系统进行了优化设计, 所用方法和所得结论对高功率激光放大系统的设计有应用意义。
1999, 11.
摘要:
建立了窗口热变形的非稳态数学模型, 采用有限元法计算了普通石英窗口和中心冷却窗口在激光照射下的温度场分布和热变形, 在净吸收功率50W的相同条件下, 普通石英窗口最大热变形为2.4μm, 中央冷却窗口为1.2μm, 计算结果与实验数据相符。
建立了窗口热变形的非稳态数学模型, 采用有限元法计算了普通石英窗口和中心冷却窗口在激光照射下的温度场分布和热变形, 在净吸收功率50W的相同条件下, 普通石英窗口最大热变形为2.4μm, 中央冷却窗口为1.2μm, 计算结果与实验数据相符。
1999, 11.
摘要:
分析了自适应光学系统中高速倾斜反射镜的机械谐振现象及其对控制稳定性和控制带宽的影响。根据测量数据建立了机械谐振的动态数学模型。讨论了低通滤波和双二阶网络滤波等几种可以减小倾斜反射镜机械谐振的方法。实验表明采用网络滤波技术后 ，高速倾斜反射镜的控制稳定性和控制带宽都得到了较大的改善。
分析了自适应光学系统中高速倾斜反射镜的机械谐振现象及其对控制稳定性和控制带宽的影响。根据测量数据建立了机械谐振的动态数学模型。讨论了低通滤波和双二阶网络滤波等几种可以减小倾斜反射镜机械谐振的方法。实验表明采用网络滤波技术后 ，高速倾斜反射镜的控制稳定性和控制带宽都得到了较大的改善。
1999, 11.
摘要:
针对组束激光系统主放大器而设计的一种新型的列阵反射镜调整架, 克服了多个调整架结构松散的缺点, 满足了多路激光束之间间距较小的特殊要求；同时采用了柔性铰链机构及步进电机传动中联轴驱动一体机构，使整套系统具有调整精度高、稳定性好等特点。
针对组束激光系统主放大器而设计的一种新型的列阵反射镜调整架, 克服了多个调整架结构松散的缺点, 满足了多路激光束之间间距较小的特殊要求；同时采用了柔性铰链机构及步进电机传动中联轴驱动一体机构，使整套系统具有调整精度高、稳定性好等特点。
1999, 11.
摘要:
研究了ShackHartmann波前传感器质心计算的新方法，即最小二乘高斯拟合方法。分析了Shack-Hartmann波前传感器采用一阶矩质心计算位置方法对光斑强度的敏感性，与最小二乘高斯拟合方法进行了比较，并对ShackHartmann波前传感器的子孔径波前斜率探测的正确性进行了分析。最后的计算结果表明最小二乘高斯拟合法计算子孔径光斑的质心位置可以减小质心探测的误差。
研究了ShackHartmann波前传感器质心计算的新方法，即最小二乘高斯拟合方法。分析了Shack-Hartmann波前传感器采用一阶矩质心计算位置方法对光斑强度的敏感性，与最小二乘高斯拟合方法进行了比较，并对ShackHartmann波前传感器的子孔径波前斜率探测的正确性进行了分析。最后的计算结果表明最小二乘高斯拟合法计算子孔径光斑的质心位置可以减小质心探测的误差。
1999, 11.
摘要:
研究了在自由电子激光(FEL)中预群聚电子束的传播性质，并得到如下结论:在预电子束的传播过程中，基波调制电流的振幅随传播距离增加，其相位保持不变；谐波调制电流的振幅及相位均保持不变。
研究了在自由电子激光(FEL)中预群聚电子束的传播性质，并得到如下结论:在预电子束的传播过程中，基波调制电流的振幅随传播距离增加，其相位保持不变；谐波调制电流的振幅及相位均保持不变。
1999, 11.
摘要:
根据MOS器件的基本工作原理推导出了电荷耦合器(CCD)的输入输出函数关系的解析解, 并在此基础上求得了CCD的各光电特性(如响应度、串音阈值等), 定性地分析了CCD的温度效应, 讨论了激光干扰CCD的对抗措施。
根据MOS器件的基本工作原理推导出了电荷耦合器(CCD)的输入输出函数关系的解析解, 并在此基础上求得了CCD的各光电特性(如响应度、串音阈值等), 定性地分析了CCD的温度效应, 讨论了激光干扰CCD的对抗措施。
1999, 11.
摘要:
研究了光学速调管自发辐射谱，其调制率已达0.80，即将进行相干谐波辐射实验。介绍了相干谐波辐射实验的主要考虑因素、相干增强因子的测量方法和测量系统以及种子激光与电子束的准直和同步。
研究了光学速调管自发辐射谱，其调制率已达0.80，即将进行相干谐波辐射实验。介绍了相干谐波辐射实验的主要考虑因素、相干增强因子的测量方法和测量系统以及种子激光与电子束的准直和同步。
1999, 11.
摘要:
在周期多层膜基础上，采用随机数方法找到适当的非周期膜系， 极大地提高了反射光通量，并给出了整体设计步骤。模拟计算结果表明非周期多层膜能扩展带宽和提高反射率积分值。在12.4～20.1nm波段内，最佳非周期多层膜与峰值在中心波长λ=16.25nm处 的周期多层膜相比，理论积分反射率提高了75%。多个多层膜组成系统的积分强度无明显改善。
在周期多层膜基础上，采用随机数方法找到适当的非周期膜系， 极大地提高了反射光通量，并给出了整体设计步骤。模拟计算结果表明非周期多层膜能扩展带宽和提高反射率积分值。在12.4～20.1nm波段内，最佳非周期多层膜与峰值在中心波长λ=16.25nm处 的周期多层膜相比，理论积分反射率提高了75%。多个多层膜组成系统的积分强度无明显改善。
1999, 11.
摘要:
超导扭摆磁铁(或称波长移动器, WLS)能产生短波长同步辐射, 研究了WLS 的效应与模拟问题。用磁场积分估计其效应，近似计算了一阶和三阶传输系数的最大项；用三个分段常 数非矩形磁极准确地模拟一阶效应，以便设计补偿手段。
超导扭摆磁铁(或称波长移动器, WLS)能产生短波长同步辐射, 研究了WLS 的效应与模拟问题。用磁场积分估计其效应，近似计算了一阶和三阶传输系数的最大项；用三个分段常 数非矩形磁极准确地模拟一阶效应，以便设计补偿手段。
1999, 11.
摘要:
给出了储存环光学速调管磁场的测量结果，包括轴向分布、横向分布均匀度以及积分场分布；分析了磁场分布的随机误差和系统误差，计算了积分多极场的大小； 讨论了非零积分场引起的闭轨畸变和对储存环工作点的影响。
给出了储存环光学速调管磁场的测量结果，包括轴向分布、横向分布均匀度以及积分场分布；分析了磁场分布的随机误差和系统误差，计算了积分多极场的大小； 讨论了非零积分场引起的闭轨畸变和对储存环工作点的影响。
1999, 11.
摘要:
对填充等离子体漂移空间小脉动电子束进行了近似分析,对大脉动电子束进行了较精确的计算,结果表明虽然α区和β区束的脉动性能各不相同,但幅度和波长均受限于电子入射的初始条件和等离子体参数,当其它条件给定后存在一最佳等离子体填充密度。
对填充等离子体漂移空间小脉动电子束进行了近似分析,对大脉动电子束进行了较精确的计算,结果表明虽然α区和β区束的脉动性能各不相同,但幅度和波长均受限于电子入射的初始条件和等离子体参数,当其它条件给定后存在一最佳等离子体填充密度。
1999, 11.
摘要:
运用两维半、全电磁模型的MAGIC程序对同轴式反射三极管中的虚阴极振荡现象进行了粒子模拟研究。模拟结果表明，同轴式反射三极管的辐射主要由在实虚阴极之间来 回振荡的反射电子提供，得到的微波瞬时峰值输出功率可达兆瓦级，瞬时峰值效率在1%左右，提高效率的方法是在腔中央加一个收集极。
运用两维半、全电磁模型的MAGIC程序对同轴式反射三极管中的虚阴极振荡现象进行了粒子模拟研究。模拟结果表明，同轴式反射三极管的辐射主要由在实虚阴极之间来 回振荡的反射电子提供，得到的微波瞬时峰值输出功率可达兆瓦级，瞬时峰值效率在1%左右，提高效率的方法是在腔中央加一个收集极。
1999, 11.
摘要:
γ-EMP组合模拟器的关键问题是实现γ模拟器与EMP模拟器的准确同步运行。分析了组合模拟器对γ模拟器同步性能的要求，指出γ模拟器动作时间的抖动ΔTγ至少应达到γ脉冲半幅值宽度的1/2的水平。分析研究了选择闪光Ⅰ作为γ模拟器时存在的困难和改进同步性能的途径。讨论了选择闪光ⅠA 作为γ模拟器时的同步性能和可行性。
γ-EMP组合模拟器的关键问题是实现γ模拟器与EMP模拟器的准确同步运行。分析了组合模拟器对γ模拟器同步性能的要求，指出γ模拟器动作时间的抖动ΔTγ至少应达到γ脉冲半幅值宽度的1/2的水平。分析研究了选择闪光Ⅰ作为γ模拟器时存在的困难和改进同步性能的途径。讨论了选择闪光ⅠA 作为γ模拟器时的同步性能和可行性。
1999, 11.
摘要:
对在实验室实现SGEMP模拟的各项技术进行了分析, 总结了已经开展的工作,给出了一些理论计算数据和实测结果, 并对现阶段可能进一步发展的技术提出了研究设想。涉及的各项技术适用于模拟外大气层区域的SGEMP，其中包含了光子直接激励、电子激励、电压和电流注入等。
对在实验室实现SGEMP模拟的各项技术进行了分析, 总结了已经开展的工作,给出了一些理论计算数据和实测结果, 并对现阶段可能进一步发展的技术提出了研究设想。涉及的各项技术适用于模拟外大气层区域的SGEMP，其中包含了光子直接激励、电子激励、电压和电流注入等。
1999, 11.
摘要:
利用时域有限差分方法模拟了在不考虑等离子体高温尾焰情况下，电磁脉冲与动力飞行体的相互作用。计算结果表明：在入射电磁脉冲的作用下, 飞行体蒙皮上将感应很大的皮电流; 感应电流密度的波形为衰减振铃信号波形,振铃周期等于电流波在整个飞行体长度上流动两次的时间;感应皮电流密度分布的特点是飞行体两端电流密度小，中部大。
利用时域有限差分方法模拟了在不考虑等离子体高温尾焰情况下，电磁脉冲与动力飞行体的相互作用。计算结果表明：在入射电磁脉冲的作用下, 飞行体蒙皮上将感应很大的皮电流; 感应电流密度的波形为衰减振铃信号波形,振铃周期等于电流波在整个飞行体长度上流动两次的时间;感应皮电流密度分布的特点是飞行体两端电流密度小，中部大。
