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RSS2009年 21卷 第02期
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2009, 21.
摘要:
介绍了旋滤波算法中窗口大小变化对滤波效果的影响，得出旋滤波的窗口应该取在约1/4条纹宽度的结论。处理了大散斑噪声的干涉图，发现窗口尺寸必须超过散斑尺寸才能得到比较好的滤波效果。确定了旋滤波算法应用的范围是大于散斑尺寸，且在1/4条纹宽度处比较合适。针对滤波后条纹对比度降低的问题，使用灰度拉伸的方法进行对比度增强。
介绍了旋滤波算法中窗口大小变化对滤波效果的影响，得出旋滤波的窗口应该取在约1/4条纹宽度的结论。处理了大散斑噪声的干涉图，发现窗口尺寸必须超过散斑尺寸才能得到比较好的滤波效果。确定了旋滤波算法应用的范围是大于散斑尺寸，且在1/4条纹宽度处比较合适。针对滤波后条纹对比度降低的问题，使用灰度拉伸的方法进行对比度增强。
2009, 21.
摘要:
在流体力学不稳定性实验中，实际X光强度分布经过成像系统后会发生改变。要准确得到实际的光强分布，必须对系统的调制传递函数进行精确地测量。通过对刀口图像分析得到了系统的线扩散函数，再对其进行傅里叶变换得到调制传递函数，最后通过维纳滤波和约束最小二乘方滤波两种方法对图像进行了重建，得到比较清晰的边界情况和图像轮廓。
在流体力学不稳定性实验中，实际X光强度分布经过成像系统后会发生改变。要准确得到实际的光强分布，必须对系统的调制传递函数进行精确地测量。通过对刀口图像分析得到了系统的线扩散函数，再对其进行傅里叶变换得到调制传递函数，最后通过维纳滤波和约束最小二乘方滤波两种方法对图像进行了重建，得到比较清晰的边界情况和图像轮廓。
2009, 21.
摘要:
依据材料的质量吸收系数和波长的关系，选择Cr和Al 设计和制备30.4 nm自支撑滤光片。在制备时以NaCl为脱膜剂，以热蒸发方式蒸镀Al，以电子束蒸发方式蒸镀Cr, 制备了30.4 nm的Cr/Al/Cr自支撑滤光膜，并对滤光片的表面缺陷进行了分析。通过显微镜观察，滤光膜均匀纯净，无明显针孔。Cr/Al/Cr自支撑滤光片在合肥国家同步辐射实验室进行了测量, Cr/Al/Cr厚度为5 nm/500 nm/5 nm和12.5 nm/500 nm/12.5 nm的滤光片在30.4 nm波长处的透过率分别为7.6%和4.6%，透过率曲线和理论计算基本一致。用紫外分光光度计测量得滤光片在200～800 nm波长范围的透过率小于0.02%，满足使用要求。
依据材料的质量吸收系数和波长的关系，选择Cr和Al 设计和制备30.4 nm自支撑滤光片。在制备时以NaCl为脱膜剂，以热蒸发方式蒸镀Al，以电子束蒸发方式蒸镀Cr, 制备了30.4 nm的Cr/Al/Cr自支撑滤光膜，并对滤光片的表面缺陷进行了分析。通过显微镜观察，滤光膜均匀纯净，无明显针孔。Cr/Al/Cr自支撑滤光片在合肥国家同步辐射实验室进行了测量, Cr/Al/Cr厚度为5 nm/500 nm/5 nm和12.5 nm/500 nm/12.5 nm的滤光片在30.4 nm波长处的透过率分别为7.6%和4.6%，透过率曲线和理论计算基本一致。用紫外分光光度计测量得滤光片在200～800 nm波长范围的透过率小于0.02%，满足使用要求。
2009, 21.
摘要:
以正硅酸乙酯作为前驱体，利用碱催化方式制备了SiO2溶胶，采用提拉法在K9基片上镀制SiO2单层薄膜，分别用热处理、紫外辐射处理、氨水加六甲基二硅胺烷气氛处理和酸碱复合膜4种后处理法对膜层进行处理，采用分光光度计、红外光谱、扫描探针显微镜、静滴接触角测量仪、椭偏仪等分析了薄膜的特性，通过真空环境加速污染实验对处理前后的膜层进行抗污染能力对比，结果表明：在碱性SiO2膜层上加镀一层酸性SiO2膜的复合膜层整体透过率仍保持在99%以上，疏水角达到128°，膜层真空抗污染能力大大加强。
以正硅酸乙酯作为前驱体，利用碱催化方式制备了SiO2溶胶，采用提拉法在K9基片上镀制SiO2单层薄膜，分别用热处理、紫外辐射处理、氨水加六甲基二硅胺烷气氛处理和酸碱复合膜4种后处理法对膜层进行处理，采用分光光度计、红外光谱、扫描探针显微镜、静滴接触角测量仪、椭偏仪等分析了薄膜的特性，通过真空环境加速污染实验对处理前后的膜层进行抗污染能力对比，结果表明：在碱性SiO2膜层上加镀一层酸性SiO2膜的复合膜层整体透过率仍保持在99%以上，疏水角达到128°，膜层真空抗污染能力大大加强。
2009, 21.
摘要:
利用电磁场张量法计算了平行板电磁脉冲模拟器内的电磁场并推导了其时域解析表达式。按照模拟器的平行板段和前后三角板的结构将平板近似为线网格。场的幅值由各线段元的不同滞后时间叠加来确定，其方向由线段元和场点的单位矢量经简单矢量运算来确定。计算结果表明：平行板段内的场具有横电磁分布特性，而靠近三角板处由于各线段元的非对称性贡献将使场出现其它分量。通过对模拟器的电场测量值与理论计算值相比较可知，两者大致相同。
利用电磁场张量法计算了平行板电磁脉冲模拟器内的电磁场并推导了其时域解析表达式。按照模拟器的平行板段和前后三角板的结构将平板近似为线网格。场的幅值由各线段元的不同滞后时间叠加来确定，其方向由线段元和场点的单位矢量经简单矢量运算来确定。计算结果表明：平行板段内的场具有横电磁分布特性，而靠近三角板处由于各线段元的非对称性贡献将使场出现其它分量。通过对模拟器的电场测量值与理论计算值相比较可知，两者大致相同。
2009, 21.
摘要:
报道了可分别传输TM01模和TE01模的两种弯曲圆波导的设计方法和计算结果。研究表明：所设计的TM01模弯曲波导和TE01模弯曲波导在中心频率上传输效率均超过99.5%，传输效率大于95%的带宽分别达到20.0%和14.4%；该两个弯曲波导也分别适用于传输TE11模和TM11模；水平极化TE11模与TM01模、垂直极化TM11模与TE01模在弯曲圆波导中传输时具有相似的传输效率和频带特性；而垂直极化TE11模、水平极化TM11模由于不易和其它模式耦合，在弯曲波导中传输时具有较高的传输效率。
报道了可分别传输TM01模和TE01模的两种弯曲圆波导的设计方法和计算结果。研究表明：所设计的TM01模弯曲波导和TE01模弯曲波导在中心频率上传输效率均超过99.5%，传输效率大于95%的带宽分别达到20.0%和14.4%；该两个弯曲波导也分别适用于传输TE11模和TM11模；水平极化TE11模与TM01模、垂直极化TM11模与TE01模在弯曲圆波导中传输时具有相似的传输效率和频带特性；而垂直极化TE11模、水平极化TM11模由于不易和其它模式耦合，在弯曲波导中传输时具有较高的传输效率。
2009, 21.
摘要:
针对闪光照相图像低信噪比的特点，提出了一种自适应的图像重建算法。该算法以代数法(ART)迭代重建为基础，在迭代重建过程中引入了两个权重矩阵，其中一个矩阵用来控制重建过程中的高频分量以保持重建结果的边界；另一个矩阵控制重建结果的平坦区域以提高重建结果的信噪比。通过在迭代过程中更新这两个矩阵来实现图像的自适应重建。数值模拟结果表明，相对于传统的单准则ART重建算法，该方法具有更好的抗噪能力和边界保持能力。
针对闪光照相图像低信噪比的特点，提出了一种自适应的图像重建算法。该算法以代数法(ART)迭代重建为基础，在迭代重建过程中引入了两个权重矩阵，其中一个矩阵用来控制重建过程中的高频分量以保持重建结果的边界；另一个矩阵控制重建结果的平坦区域以提高重建结果的信噪比。通过在迭代过程中更新这两个矩阵来实现图像的自适应重建。数值模拟结果表明，相对于传统的单准则ART重建算法，该方法具有更好的抗噪能力和边界保持能力。
2009, 21.
摘要:
介绍了清华大学加速器实验室近年来关于汤姆逊散射超短X射线源的研究工作;研究了在任意散射角度下电子束参数和激光束参数对散射光子参数的影响，给出了散射光子的参数如光子产额、脉冲长度、时间抖动等与电子束参数、激光束参数和散射角度的关系；利用实验室已有的16 MeV反波行波加速器与中国工程物理研究院激光聚变研究中心提供的ns调Q激光搭建了汤姆逊散射初步实验平台并开展了实验研究;加工了1.6-cell光阴极微波电子枪，搭建了高功率实验平台，对产生的电子束参数进行了初步测量；对汤姆逊散射超短X射线源进行了设计并开展了相关的平台建设工作,对产生的X射线脉冲参数进行了模拟。
介绍了清华大学加速器实验室近年来关于汤姆逊散射超短X射线源的研究工作;研究了在任意散射角度下电子束参数和激光束参数对散射光子参数的影响，给出了散射光子的参数如光子产额、脉冲长度、时间抖动等与电子束参数、激光束参数和散射角度的关系；利用实验室已有的16 MeV反波行波加速器与中国工程物理研究院激光聚变研究中心提供的ns调Q激光搭建了汤姆逊散射初步实验平台并开展了实验研究;加工了1.6-cell光阴极微波电子枪，搭建了高功率实验平台，对产生的电子束参数进行了初步测量；对汤姆逊散射超短X射线源进行了设计并开展了相关的平台建设工作,对产生的X射线脉冲参数进行了模拟。
2009, 21.
摘要:
在有核环境下的X光闪光照相中，为保证CCD光电接收系统的安全和有效使用，开展了科研所需剂量的辐射背景对闪光照相光电接收系统影响的研究。理论分析结果表明:科研要求的辐射剂量远小于X光闪光照相光电接收系统各器件的辐射损伤阈值，不会造成辐射损伤；辐射背景在CCD相机图像上形成的本底灰度对成像质量的影响很小。实验结果显示，通过建立和选择适当的屏蔽方式可以保证以下两点:一是科研所需剂量的辐射背景在CCD相机图像上形成的本底灰度要小于科学级相机的固有本底噪声，可以保证图像质量；二是在科研所需剂量的粒子和射线辐射下，X光闪光照相光电接收系统工作正常。
在有核环境下的X光闪光照相中，为保证CCD光电接收系统的安全和有效使用，开展了科研所需剂量的辐射背景对闪光照相光电接收系统影响的研究。理论分析结果表明:科研要求的辐射剂量远小于X光闪光照相光电接收系统各器件的辐射损伤阈值，不会造成辐射损伤；辐射背景在CCD相机图像上形成的本底灰度对成像质量的影响很小。实验结果显示，通过建立和选择适当的屏蔽方式可以保证以下两点:一是科研所需剂量的辐射背景在CCD相机图像上形成的本底灰度要小于科学级相机的固有本底噪声，可以保证图像质量；二是在科研所需剂量的粒子和射线辐射下，X光闪光照相光电接收系统工作正常。
2009, 21.
摘要:
针对闪光照相系统模糊较大、成像信噪比低的特点，提出了一种基于约束共轭梯度的闪光照相图像复原算法,将闪光照相图像复原问题转化为一个约束优化问题，引入基于非负、中值滤波和偏微分方程的光滑约束条件，并利用约束共轭梯度法迭代求最优解。数值试验表明，该算法能较好再现图像边缘信息，复原出的图像在信噪比和视觉方面都有较大提高。
针对闪光照相系统模糊较大、成像信噪比低的特点，提出了一种基于约束共轭梯度的闪光照相图像复原算法,将闪光照相图像复原问题转化为一个约束优化问题，引入基于非负、中值滤波和偏微分方程的光滑约束条件，并利用约束共轭梯度法迭代求最优解。数值试验表明，该算法能较好再现图像边缘信息，复原出的图像在信噪比和视觉方面都有较大提高。
2009, 21.
摘要:
采用相对论和非相对论原子自洽场方法，计算了类Na离子（原子序数为11~92）的3s-np，3p-ns和3p-nd跃迁过程的激发能和光学振子强度；通过比较相对论与非相对论的结果，研究了M壳层电子的相对论效应随原子序数的变化规律。结果表明：对n=3的跃迁过程，相对论效应主要是影响激发能，对线强度(或跃迁矩阵元)的影响不重要；对于n>3的跃迁过程，相对论效应同时影响线强度和激发能，通常对线强度的影响更大。这些结果对惯性约束聚变和X射线激光研究中需要的不透明度参数计算有重要的参考意义。
采用相对论和非相对论原子自洽场方法，计算了类Na离子（原子序数为11~92）的3s-np，3p-ns和3p-nd跃迁过程的激发能和光学振子强度；通过比较相对论与非相对论的结果，研究了M壳层电子的相对论效应随原子序数的变化规律。结果表明：对n=3的跃迁过程，相对论效应主要是影响激发能，对线强度(或跃迁矩阵元)的影响不重要；对于n>3的跃迁过程，相对论效应同时影响线强度和激发能，通常对线强度的影响更大。这些结果对惯性约束聚变和X射线激光研究中需要的不透明度参数计算有重要的参考意义。
2009, 21.
摘要:
ICF实验会产生大量X射线和γ射线，其在光电倍增管（PMT）中产生的脉冲信号过大，导致前端电子学电路饱和，严重影响电路的正常工作和中子飞行时间的测量。结合前端电子学系统的结构，对电路饱和的原因进行了深入分析，提出了非线性抗饱和电路改进方案，并进行了仿真和实验研究。仿真结果表明，该设计方案能够大幅衰减大信号而确保小信号的通过，信号通过后电路基线能在35 ns内恢复；电路的实测结果与仿真结果基本相同。这表明：采取的方案简洁有效，能够确保输入高达数十V脉冲的情况下电路的正常工作。目前这一电路已经得到应用，并将安装在某大型激光原型的大阵列中子探测器上。
ICF实验会产生大量X射线和γ射线，其在光电倍增管（PMT）中产生的脉冲信号过大，导致前端电子学电路饱和，严重影响电路的正常工作和中子飞行时间的测量。结合前端电子学系统的结构，对电路饱和的原因进行了深入分析，提出了非线性抗饱和电路改进方案，并进行了仿真和实验研究。仿真结果表明，该设计方案能够大幅衰减大信号而确保小信号的通过，信号通过后电路基线能在35 ns内恢复；电路的实测结果与仿真结果基本相同。这表明：采取的方案简洁有效，能够确保输入高达数十V脉冲的情况下电路的正常工作。目前这一电路已经得到应用，并将安装在某大型激光原型的大阵列中子探测器上。
2009, 21.
摘要:
研究了真空紫外到深紫外波段常用的基底材料，给出了常用基底材料的光学特性和在真空紫外波段的截止波长，测量了这些材料在120~500 nm的透过率，给出了通过透过率计算弱吸收基底光学常数的计算方法，并用该方法得到了熔石英、氟化镁晶体、氟化钙晶体、氟化锂晶体在120~500 nm的折射率和消光系数，对这些常用基底的使用范围和特点进行了一定的比较和分析，并将所得基底的光学常数与公开发表的文献进行了比较，证明了所得结果的可靠性。
研究了真空紫外到深紫外波段常用的基底材料，给出了常用基底材料的光学特性和在真空紫外波段的截止波长，测量了这些材料在120~500 nm的透过率，给出了通过透过率计算弱吸收基底光学常数的计算方法，并用该方法得到了熔石英、氟化镁晶体、氟化钙晶体、氟化锂晶体在120~500 nm的折射率和消光系数，对这些常用基底的使用范围和特点进行了一定的比较和分析，并将所得基底的光学常数与公开发表的文献进行了比较，证明了所得结果的可靠性。
2009, 21.
摘要:
为了研究超高速碰撞过程中产生的膨胀等离子体云的电导率，设计了适用于瞬态等离子体电导率测量的扫描电探针系统。通过二级轻气炮加载LY12球形铝弹丸，运用设计的扫描电探针系统分别进行了相同入射角度和不同碰撞速度条件下超高速碰撞产生等离子体电导率的实验测量。通过对探针等效电路的分析，获得了在整个物理过程中给定探针位置处产生膨胀等离子体云的电导率随时间的变化关系。实验结果表明：在碰撞角度(与靶板平面的夹角)相同、传感器布局相同的条件下，碰撞速度越大，产生膨胀等离子体云的电导率相对越大。
为了研究超高速碰撞过程中产生的膨胀等离子体云的电导率，设计了适用于瞬态等离子体电导率测量的扫描电探针系统。通过二级轻气炮加载LY12球形铝弹丸，运用设计的扫描电探针系统分别进行了相同入射角度和不同碰撞速度条件下超高速碰撞产生等离子体电导率的实验测量。通过对探针等效电路的分析，获得了在整个物理过程中给定探针位置处产生膨胀等离子体云的电导率随时间的变化关系。实验结果表明：在碰撞角度(与靶板平面的夹角)相同、传感器布局相同的条件下，碰撞速度越大，产生膨胀等离子体云的电导率相对越大。
2009, 21.
摘要:
介绍了电阻分压器型负载的结构、分压原理和设计方法，分析了高频作用下趋肤效应对负载阻值的影响，计算了负载和真空腔内的电场强度分布以及负载的等效电感和等效电容，利用Pspice程序模拟了回路参数对输出信号的影响。对负载的分压比进行了标定，标定结果为7.59×10-5。为避免闪络现象的发生，设计加工接地金属套筒，用来降低负载阴极三结合点处的电场强度。负载工作电压幅值428 kV，电流幅值9.48 kA，工作阻抗45 Ω，电压和电流波形与设计值符合得较好，满足设计要求。
介绍了电阻分压器型负载的结构、分压原理和设计方法，分析了高频作用下趋肤效应对负载阻值的影响，计算了负载和真空腔内的电场强度分布以及负载的等效电感和等效电容，利用Pspice程序模拟了回路参数对输出信号的影响。对负载的分压比进行了标定，标定结果为7.59×10-5。为避免闪络现象的发生，设计加工接地金属套筒，用来降低负载阴极三结合点处的电场强度。负载工作电压幅值428 kV，电流幅值9.48 kA，工作阻抗45 Ω，电压和电流波形与设计值符合得较好，满足设计要求。
2009, 21.
摘要:
为了获取丝阵Z箍缩等离子体高能谱分辨的X辐射图像，建立了云母球面弯晶X光摄谱仪，根据色散平面内球面弯晶诊断空间分布X光源的几何模型分析了摄谱仪的能谱分辨，计算结果与光线追迹方法得到的结果吻合。当探测器位于罗兰圆上时，系统具备最优能谱分辨。在“强光一号”装置上，利用该摄谱仪诊断了镀镁铝丝阵负载Z箍缩等离子体的X辐射图像，结果表明，该球面弯晶摄谱仪的能谱分辨率高于1 000。
为了获取丝阵Z箍缩等离子体高能谱分辨的X辐射图像，建立了云母球面弯晶X光摄谱仪，根据色散平面内球面弯晶诊断空间分布X光源的几何模型分析了摄谱仪的能谱分辨，计算结果与光线追迹方法得到的结果吻合。当探测器位于罗兰圆上时，系统具备最优能谱分辨。在“强光一号”装置上，利用该摄谱仪诊断了镀镁铝丝阵负载Z箍缩等离子体的X辐射图像，结果表明，该球面弯晶摄谱仪的能谱分辨率高于1 000。
2009, 21.
摘要:
研究了空芯变压器锥形绕组的电压分布特性。运用多导体传输线理论建立锥形绕组的多导体传输线数值分析模型，推导模型等效电路中各项分布参数的求解公式，利用有限元软件求解分布参数并进行模拟计算。搭建实验平台测量绕组各匝线圈首端的电压波形，得到了匝间电压和对地电压的分布规律，实验结果与模拟计算基本吻合。研究表明：分布参数会引起电压谐振，冲击电压的上升沿在绕组首端产生匝间过电压；多导体传输线模型可对锥形变压器绕组的电压分布进行有效计算。
研究了空芯变压器锥形绕组的电压分布特性。运用多导体传输线理论建立锥形绕组的多导体传输线数值分析模型，推导模型等效电路中各项分布参数的求解公式，利用有限元软件求解分布参数并进行模拟计算。搭建实验平台测量绕组各匝线圈首端的电压波形，得到了匝间电压和对地电压的分布规律，实验结果与模拟计算基本吻合。研究表明：分布参数会引起电压谐振，冲击电压的上升沿在绕组首端产生匝间过电压；多导体传输线模型可对锥形变压器绕组的电压分布进行有效计算。
2009, 21.
摘要:
针对裸线和带保护层导线两种不同的物理结构，分别应用Holland细线模型和时域传输线模型，结合实验结论，计算了负载大小、导线半径、X射线能量以及保护层厚度等对导线X射线瞬态响应的影响。计算结果表明，负载较小时，负载变化对负载电压电流、负载功率和负载能量的影响不大，负载较大时，对响应的影响比较大；负载增大时，负载电流响应脉宽增加、幅度减小，负载功率存在最大值，但是，负载吸收能量却一直增大；负载响应与导线半径成正比、与X射线能量成反比；变化保护层厚度时，负载响应存在峰值；由于保护层内负电荷的影响，相同X射线和导线半径条件下，带保护层导线比裸线的响应至少小一个量级。
针对裸线和带保护层导线两种不同的物理结构，分别应用Holland细线模型和时域传输线模型，结合实验结论，计算了负载大小、导线半径、X射线能量以及保护层厚度等对导线X射线瞬态响应的影响。计算结果表明，负载较小时，负载变化对负载电压电流、负载功率和负载能量的影响不大，负载较大时，对响应的影响比较大；负载增大时，负载电流响应脉宽增加、幅度减小，负载功率存在最大值，但是，负载吸收能量却一直增大；负载响应与导线半径成正比、与X射线能量成反比；变化保护层厚度时，负载响应存在峰值；由于保护层内负电荷的影响，相同X射线和导线半径条件下，带保护层导线比裸线的响应至少小一个量级。
2009, 21.
摘要:
提出了一种针对反射式光学天线的简单椭圆高斯模型来描述局部波前畸变，研究了星间光通信中局部波前畸变对捕获精度的影响。理论分析和仿真结果表明:局部畸变半径、畸变深度以及畸变位置是影响捕获精度的主要因素;捕获偏差随着畸变半径以及畸变中心相对于光束中心的距离的增大而增大；随局部畸变深度的增加呈周期性振荡衰减变化，且振荡周期和峰值对应的畸变深度不依赖于其它畸变参数。对口径为240 mm的反射式接收天线系统，当遮挡比为0.15时，局部畸变引起的捕获偏差近似可达0.5 μrad。为了减小捕获偏差,所需的光学元件的加工精度应远高于0.25λ。
提出了一种针对反射式光学天线的简单椭圆高斯模型来描述局部波前畸变，研究了星间光通信中局部波前畸变对捕获精度的影响。理论分析和仿真结果表明:局部畸变半径、畸变深度以及畸变位置是影响捕获精度的主要因素;捕获偏差随着畸变半径以及畸变中心相对于光束中心的距离的增大而增大；随局部畸变深度的增加呈周期性振荡衰减变化，且振荡周期和峰值对应的畸变深度不依赖于其它畸变参数。对口径为240 mm的反射式接收天线系统，当遮挡比为0.15时，局部畸变引起的捕获偏差近似可达0.5 μrad。为了减小捕获偏差,所需的光学元件的加工精度应远高于0.25λ。
2009, 21.
摘要:
用基于德拜近似条件的矢量衍射理论研究了带有相位拓朴数的环形相位板调控高斯光束的光梯度力分布，改变相位板环形区的相对半径或当相位板的相位以一定拓扑数呈现拓扑变化时，可以调节光学系统焦点区域的光梯度力分布,形成各种非常有规则的几何形状的光陷阱,如当拓朴数分别取3,4,5,6时,可形成三角形、四边形、五边形和六边形光陷阱。此种相位板可用来构建可调的光镊系统，且通过调节相位板的各区域半径和拓扑数可以得到所希望的光陷阱。
用基于德拜近似条件的矢量衍射理论研究了带有相位拓朴数的环形相位板调控高斯光束的光梯度力分布，改变相位板环形区的相对半径或当相位板的相位以一定拓扑数呈现拓扑变化时，可以调节光学系统焦点区域的光梯度力分布,形成各种非常有规则的几何形状的光陷阱,如当拓朴数分别取3,4,5,6时,可形成三角形、四边形、五边形和六边形光陷阱。此种相位板可用来构建可调的光镊系统，且通过调节相位板的各区域半径和拓扑数可以得到所希望的光陷阱。
2009, 21.
摘要:
最新研制的湍流气象探空仪是将温度脉动仪附加在常规气象探空仪上，实现了两路折射率结构常数、温湿压常规气象参数、温度谱等测量。通过在合肥和长春的实验表明该系统具有较高的测量精度和稳定性，在高空低温动态条件下探空仪系统噪声与温度脉动仪地面常温静态条件下的噪声相当。探空系统噪声引起的等效折射率结构常数小于2×10-18 m-2/3。能服务于激光传输、大气质量评价及天文台选址等相关领域对大气光学湍流研究的需要。
最新研制的湍流气象探空仪是将温度脉动仪附加在常规气象探空仪上，实现了两路折射率结构常数、温湿压常规气象参数、温度谱等测量。通过在合肥和长春的实验表明该系统具有较高的测量精度和稳定性，在高空低温动态条件下探空仪系统噪声与温度脉动仪地面常温静态条件下的噪声相当。探空系统噪声引起的等效折射率结构常数小于2×10-18 m-2/3。能服务于激光传输、大气质量评价及天文台选址等相关领域对大气光学湍流研究的需要。
2009, 21.
摘要:
建立了矩形阵列高斯光束合成模型，采用数值模拟方法计算了光束间距、单元光束特性以及阵列结构等参数对非相干合成和同相位相干合成的远场峰值强度及光束质量的影响，描述了非同相位相干合成可能产生的结果，讨论了同轴与非同轴合成，相干与非相干合成的特点。结果表明：非相干和同相位相干合成时的光束质量随着单元光束的增多而变差，并且随着光束间距与单元光束束腰之比的增大而下降；而非同相位相干合成的结果较为复杂，可能产生完全相消干涉，合成光束“重心”离轴及束腰位置偏移等现象。分析认为：同轴合成可以获得最佳的光束质量，是值得采用的合成方式。此外，同轴相干合成优于非相干合成的充分条件是将单元光束之间的相位差控制在(-π/4,π/4)以内。
建立了矩形阵列高斯光束合成模型，采用数值模拟方法计算了光束间距、单元光束特性以及阵列结构等参数对非相干合成和同相位相干合成的远场峰值强度及光束质量的影响，描述了非同相位相干合成可能产生的结果，讨论了同轴与非同轴合成，相干与非相干合成的特点。结果表明：非相干和同相位相干合成时的光束质量随着单元光束的增多而变差，并且随着光束间距与单元光束束腰之比的增大而下降；而非同相位相干合成的结果较为复杂，可能产生完全相消干涉，合成光束“重心”离轴及束腰位置偏移等现象。分析认为：同轴合成可以获得最佳的光束质量，是值得采用的合成方式。此外，同轴相干合成优于非相干合成的充分条件是将单元光束之间的相位差控制在(-π/4,π/4)以内。
2009, 21.
摘要:
推导出被光阑衍射高阶贝塞尔-高斯脉冲光束的场和光强分布的解析公式，对其相位奇点的演化特性做了计算和分析。结果表明，高阶贝塞尔-高斯脉冲光束经光阑衍射后，中心光涡旋始终存在，拓扑电荷守恒。随脉冲频率和脉冲宽度增加，等相位线均沿逆时针方向旋转，涡旋核随脉冲频率增加而减小，而脉冲宽度对涡旋核大小几乎无影响。等相位线随截断参数和传输距离的增加分别沿逆时针和顺时针方向旋转，涡旋核大小随截断参数增加而变化，随传输距离和光束阶数的增加而增大。
推导出被光阑衍射高阶贝塞尔-高斯脉冲光束的场和光强分布的解析公式，对其相位奇点的演化特性做了计算和分析。结果表明，高阶贝塞尔-高斯脉冲光束经光阑衍射后，中心光涡旋始终存在，拓扑电荷守恒。随脉冲频率和脉冲宽度增加，等相位线均沿逆时针方向旋转，涡旋核随脉冲频率增加而减小，而脉冲宽度对涡旋核大小几乎无影响。等相位线随截断参数和传输距离的增加分别沿逆时针和顺时针方向旋转，涡旋核大小随截断参数增加而变化，随传输距离和光束阶数的增加而增大。
2009, 21.
摘要:
建立了一种根据实测的气溶胶尺度谱分布(Junge指数)、地面能见度、相对湿度和气溶胶衰减廓线计算空间任意两点的气溶胶衰减计算模式，光谱波段范围覆盖了从可见光到远红外(1~25 000 cm-1)。利用该气溶胶模式及国际上流行软件MODTRAN中的气溶胶模式同时和光栅太阳辐射计(pgs100)实测气溶胶衰减进行了对比，这种模式与MODTRAN相比，因考虑了气溶胶的实际尺度谱分布和高度分布，计算结果更接近实测值。利用所建立的气溶胶模式还分析了气溶胶衰减受各参数的影响，结果表明：气溶胶衰减受各参数影响较大，说明实测气溶胶参数在计算气溶胶衰减中起重要作用。将此气溶胶模式嵌入到我们自己研制的通用大气辐射传输软件CART中进行大气透过率和大气辐射传输的计算，有助于提高计算精度和增强功能。
建立了一种根据实测的气溶胶尺度谱分布(Junge指数)、地面能见度、相对湿度和气溶胶衰减廓线计算空间任意两点的气溶胶衰减计算模式，光谱波段范围覆盖了从可见光到远红外(1~25 000 cm-1)。利用该气溶胶模式及国际上流行软件MODTRAN中的气溶胶模式同时和光栅太阳辐射计(pgs100)实测气溶胶衰减进行了对比，这种模式与MODTRAN相比，因考虑了气溶胶的实际尺度谱分布和高度分布，计算结果更接近实测值。利用所建立的气溶胶模式还分析了气溶胶衰减受各参数的影响，结果表明：气溶胶衰减受各参数影响较大，说明实测气溶胶参数在计算气溶胶衰减中起重要作用。将此气溶胶模式嵌入到我们自己研制的通用大气辐射传输软件CART中进行大气透过率和大气辐射传输的计算，有助于提高计算精度和增强功能。
2009, 21.
摘要:
为研究非相干的1维线阵离轴高斯光束通过分数傅里叶变换(FRFT)系统的传输特性，利用Collins积分公式，导出了其在FRFT面上的光强分布解析式，并利用此解析式作数值计算和分析。研究表明：非相干的1维线阵离轴高斯光束在FRFT面上的光强分布由FRFT的阶数和子光束数目共同决定,其归一化的光强分布随FRFT的阶数周期性变化，周期为2；子光束数目的大小及其奇偶性对归一化光强分布的影响取决于FRFT的阶数；轴上归一化光强分布也随FRFT的阶数周期性变化，变化周期也为2。
为研究非相干的1维线阵离轴高斯光束通过分数傅里叶变换(FRFT)系统的传输特性，利用Collins积分公式，导出了其在FRFT面上的光强分布解析式，并利用此解析式作数值计算和分析。研究表明：非相干的1维线阵离轴高斯光束在FRFT面上的光强分布由FRFT的阶数和子光束数目共同决定,其归一化的光强分布随FRFT的阶数周期性变化，周期为2；子光束数目的大小及其奇偶性对归一化光强分布的影响取决于FRFT的阶数；轴上归一化光强分布也随FRFT的阶数周期性变化，变化周期也为2。
2009, 21.
摘要:
二极管激光线阵封装中产生的“smile”现象对激光器的激射特性、寿命、光束质量等都会产生较大的影响。采用高分辨率CCD、快轴准直透镜及柱面透镜组成的单轴放大系统对激光线阵发光单元成像及基于光斑强度求质心的算法实现了二极管激光线阵“smile”的测量。实验结果表明：在阈值电流附近，采用In焊料焊接的器件“smile”小于2 μm，讨论了快轴准直透镜、CCD等对实验结果的影响。
二极管激光线阵封装中产生的“smile”现象对激光器的激射特性、寿命、光束质量等都会产生较大的影响。采用高分辨率CCD、快轴准直透镜及柱面透镜组成的单轴放大系统对激光线阵发光单元成像及基于光斑强度求质心的算法实现了二极管激光线阵“smile”的测量。实验结果表明：在阈值电流附近，采用In焊料焊接的器件“smile”小于2 μm，讨论了快轴准直透镜、CCD等对实验结果的影响。
2009, 21.
摘要:
通过双积分球-光电管测试系统和摄像记录的方法，对芳纶纤维/环氧和碳纤维/环氧两种复合材料在1.319μm连续激光作用下的烧蚀阈值和烧蚀过程中材料对激光能量的吸收特性进行了实验研究。结果表明：芳纶纤维/环氧复合材料的平均烧蚀阈值随材料厚度增加而降低，碳纤维/环氧复合材料的平均烧蚀阈值不受材料厚度影响，约为70 W/cm2；两种纤维增强复合材料烧蚀前的反射率随激光功率增加而缓慢增大，芳纶纤维/环氧材料从0.40变化到0.45，碳纤维/环氧材料从0.15变化到0.20；当发生烧蚀时，芳纶纤维/环氧材料的反射率急剧下降，吸收率增大，碳纤维/环氧材料的反射率无明显变化，吸收率约为0.80。
通过双积分球-光电管测试系统和摄像记录的方法，对芳纶纤维/环氧和碳纤维/环氧两种复合材料在1.319μm连续激光作用下的烧蚀阈值和烧蚀过程中材料对激光能量的吸收特性进行了实验研究。结果表明：芳纶纤维/环氧复合材料的平均烧蚀阈值随材料厚度增加而降低，碳纤维/环氧复合材料的平均烧蚀阈值不受材料厚度影响，约为70 W/cm2；两种纤维增强复合材料烧蚀前的反射率随激光功率增加而缓慢增大，芳纶纤维/环氧材料从0.40变化到0.45，碳纤维/环氧材料从0.15变化到0.20；当发生烧蚀时，芳纶纤维/环氧材料的反射率急剧下降，吸收率增大，碳纤维/环氧材料的反射率无明显变化，吸收率约为0.80。
2009, 21.
摘要:
利用KTP晶体和BBO晶体，进行了激光二极管泵浦的Nd:YVO4声光调Q激光脉冲四倍频实验。在不同绿光功率入射时，获得光束的束腰半径和紫外转换效率的依赖关系:当绿光功率为1.10 W，束腰半径为12.4 μm时，得到了210 mW的准连续266 nm紫外脉冲输出，四倍频转换效率为19.1%。实验还对紫外远场光斑分别在o光振动面和e光振动面内进行分析，指出了BBO晶体在该两平面内不同的倍频接受角是造成椭圆形紫外光斑和主光斑附近明暗条纹的主要原因。
利用KTP晶体和BBO晶体，进行了激光二极管泵浦的Nd:YVO4声光调Q激光脉冲四倍频实验。在不同绿光功率入射时，获得光束的束腰半径和紫外转换效率的依赖关系:当绿光功率为1.10 W，束腰半径为12.4 μm时，得到了210 mW的准连续266 nm紫外脉冲输出，四倍频转换效率为19.1%。实验还对紫外远场光斑分别在o光振动面和e光振动面内进行分析，指出了BBO晶体在该两平面内不同的倍频接受角是造成椭圆形紫外光斑和主光斑附近明暗条纹的主要原因。
2009, 21.
摘要:
利用脉宽为10 ns、波长为1 064 nm的激光脉冲聚焦通过K9玻璃的方法，研究了玻璃的损伤形貌与高强度纳秒激光脉冲聚焦位置的关系。当激光脉冲聚焦在样品中心时，吸收能量随着入射能量的增加呈线性增长，玻璃的破坏范围不断扩大；当激光脉冲聚焦在样品表面时，吸收能量随着入射能量的增加呈先增长而后减小最终趋于平稳，玻璃表面的破坏范围也是先增大而后减小趋于平稳，这主要是由于空气被击穿而吸收大量能量引起的。
利用脉宽为10 ns、波长为1 064 nm的激光脉冲聚焦通过K9玻璃的方法，研究了玻璃的损伤形貌与高强度纳秒激光脉冲聚焦位置的关系。当激光脉冲聚焦在样品中心时，吸收能量随着入射能量的增加呈线性增长，玻璃的破坏范围不断扩大；当激光脉冲聚焦在样品表面时，吸收能量随着入射能量的增加呈先增长而后减小最终趋于平稳，玻璃表面的破坏范围也是先增大而后减小趋于平稳，这主要是由于空气被击穿而吸收大量能量引起的。
2009, 21.
摘要:
设计并搭建了一种新的线成像激光干涉测速系统，用于小样品材料的冲击波诊断或飞片速度测量。系统采用梳状干涉条纹做为信号载体，利用1维光纤阵列＋光电倍增管＋数字示波器替代变像管扫描相机作为记录设备，记录伪推挽四路干涉信号，实现1 ns时间分辨和86 μm空间分辨。用它测量了脉冲激光驱动铝膜飞片的速度场，获得对比度较好的信号，数据处理结果揭示了飞片加速过程将近20 ns，飞片的平面度为14.8 mrad。实验证明，该线成像激光干涉测速系统具有一定实用性。
设计并搭建了一种新的线成像激光干涉测速系统，用于小样品材料的冲击波诊断或飞片速度测量。系统采用梳状干涉条纹做为信号载体，利用1维光纤阵列＋光电倍增管＋数字示波器替代变像管扫描相机作为记录设备，记录伪推挽四路干涉信号，实现1 ns时间分辨和86 μm空间分辨。用它测量了脉冲激光驱动铝膜飞片的速度场，获得对比度较好的信号，数据处理结果揭示了飞片加速过程将近20 ns，飞片的平面度为14.8 mrad。实验证明，该线成像激光干涉测速系统具有一定实用性。
2009, 21.
摘要:
将分形面积度量和分形拟合误差相结合，提出一种复杂背景下扩展目标检测方法。运用分形面积度量进行目标和背景的边缘检测，并结合扩展目标特性确定目标所在区域范围,实现初检。计算原始图像各像素分形拟合误差特征，并运用概率松弛迭代法进行分形特征增强，利用增强特征进一步抑制初检结果中的自然背景。最后运用数学形态学操作剔除背景粘连，实现扩展目标精确检测。实验结果表明:该方法能够有效、可靠地检测复杂背景下的扩展目标，并能较好保持目标的外形轮廓。
将分形面积度量和分形拟合误差相结合，提出一种复杂背景下扩展目标检测方法。运用分形面积度量进行目标和背景的边缘检测，并结合扩展目标特性确定目标所在区域范围,实现初检。计算原始图像各像素分形拟合误差特征，并运用概率松弛迭代法进行分形特征增强，利用增强特征进一步抑制初检结果中的自然背景。最后运用数学形态学操作剔除背景粘连，实现扩展目标精确检测。实验结果表明:该方法能够有效、可靠地检测复杂背景下的扩展目标，并能较好保持目标的外形轮廓。
2009, 21.
摘要:
白天对空间目标进行观测时，采用光谱滤波技术可以提高光电系统的极限星等探测能力。针对光谱滤波探测特点，基于现有测量方法，结合光谱反射特性，分析了光谱滤波技术对测量精度的影响，给出了修正方法；利用光电系统对某空间目标进行了实际测量，根据事后修正方法进行了仿真研究，对实际测量值与事后修正值进行了比对分析。分析表明：光谱滤波技术虽然提高了光电系统的探测能力，但对测量精度带来了较大的影响，最大精度可为0.5等星。
白天对空间目标进行观测时，采用光谱滤波技术可以提高光电系统的极限星等探测能力。针对光谱滤波探测特点，基于现有测量方法，结合光谱反射特性，分析了光谱滤波技术对测量精度的影响，给出了修正方法；利用光电系统对某空间目标进行了实际测量，根据事后修正方法进行了仿真研究，对实际测量值与事后修正值进行了比对分析。分析表明：光谱滤波技术虽然提高了光电系统的探测能力，但对测量精度带来了较大的影响，最大精度可为0.5等星。
