Fabrication and γ spectrum characteristic test of a laminated CdZnTe detector
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摘要: 实验制备了单层和叠层(双层)碲锌镉探测器，并利用241Am@59.54 keV和57Co@122 keV γ射线源测试了其γ能谱特性。相比单层探测器，对于较高能量的57Co@122 keV γ射线，叠层碲锌镉探测器表现出较高的探测效率和光峰值效率，较好地改善了康普顿连续统一体，表现出与整块等厚度碲锌镉探测器类似的性能；但光生载流子收集效率变差，能谱峰位向低道区偏移；能量分辨率未得到改善。实验初步表明，通过叠加方法制备叠层碲锌镉探测器是可行的，并可推断制备更大厚度的叠层探测器将有利于中高能γ射线能谱测量。Abstract: Single layer and laminated (double layer) CdZnTe detectors were prepared and their gamma spectrum characteristics were tested using 241Am@59.54 keV and 57Co@122 keV gamma ray sources. Compared with the single layer detector, for the higher energy gamma rays of 57Co@122 keV, the laminated CdZnTe detectors exhibited higher detection efficiency and light peak efficiency, and improved the Compton continuum, showing similar performance to that of a single-layered CdZnTe detector of the same thickness; but charge carriers collection efficiency became worse, and the peak position of the energy spectrum shifted to lower channel area; energy resolution was not improved. The experimental results show that it is feasible to prepare the laminated CdZnTe detector by stacking method, and it can be inferred that the preparation of stacked detectors of larger thickness will be beneficial for mid- and high-energy gamma ray spectrometry.
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Key words:
- laminated /
- CdZnTe /
- detector /
- fabrication /
- test
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随着高功率微波技术的发展，微波源辐射功率的提升使得微波击穿大气产生空间孤立等离子体成为可能。这种等离子体具有瞬变、低温、非平衡等特点，既无电极污染也无器壁污染，其所具有的诸多特殊物理性质使之具有广泛的经济应用潜力，如电磁黑幕、人造臭氧层、微波等离子体推进、材料处理等[1-3]。目前，实验采用大功率微波源功率水平尚不足以直接在辐射空间内击穿大气形成等离子体，微波等离子体相关研究多采用波导内激发模式，其所需微波功率大幅降低，但同时等离子体面积较小。例如用于等离子体天线研究的常压微波等离子体矩，基于微波谐振腔模式的化学气相沉积薄膜装置，通过环形波导狭缝激发表面波的等离子体源[4-6]。为研究微波大气传输及微波等离子体相关应用，项目组设计并建造了一套基于准光反射聚焦模式的微波放电大气等离子体实验装置，可以在kPa量级气压下激发出大面积空间孤立等离子体。该装置在国内尚属首套，国际上美俄等已在高功率微波大气等离子体方面开展多年研究，处于行业领先地位[7-8]。
本文首先对微波放电大气等离子体实验装置整体情况及各分系统进行了介绍；其次对该装置的关键参数空间辐射电场分布进行了详细探讨，通过仿真和测量获取了空间电场分布，并与实际拍摄的等离子体图样进行对比；最后通过几组实验对该装置的能力进行说明。
1. 准光反射聚焦系统
微波放电大气等离子体实验装置可以模拟不同高度的大气环境条件，通过馈入强微波脉冲辐射场，在一定区域内聚焦产生等离子体。装置主要由微波源及辐射系统、金属反射罩、大气环境模拟室、控制及诊断系统组成。图 1为实验装置整体示意图，微波源、辐射天线及反射罩共同构成微波准光反射聚焦系统，大气环境模拟室提供等离子体反应环境，腔室上布置有观察窗口及电光接口以与诊断测试系统相连，屏蔽室内形成集成化软件控制系统。
装置主体为大气环境模拟室，外观是尺寸ϕ1800 mm×L2700 mm的柱形腔体，可提供气压10-3~105 Pa可调、热沉温度-40~60 ℃可调、湿度可控、有效体积不小于4 m3的大气环境，并可根据需要充入不同气体，腔体内壁覆盖有橡胶吸波材料以减少微波反射。
微波源采用固态放大器推动速调管放大器的两级放大链方案，使用微波信号发生器作为激励源，经放大后可输出MW峰值功率的可调脉冲微波，最终经波导、环形器和喇叭天线进行辐射，在环形器后通过定向耦合器引出小信号用于监测输出功率。微波源频率2.92 GHz、输出功率可调、重频1~1000 Hz可调、脉宽10 ns~20 μs可调。
辐射天线采用多模圆口径喇叭，其波束对称性良好，易于形成圆周对称的聚焦场区，主波束具有很好的旋转对称性，绝大部分的辐射功率集中于主波束内。聚焦反射面设计为椭球面形式，口径1400 mm，半焦距1100 mm。根据几何光学原理，椭球中从一个焦点发出的光线经椭球面反射后将在另一个焦点聚焦，将辐射喇叭相位中心放置于距离反射面较远的焦点处，且轴线重合，天线辐射的电磁波经反射后将在距离较近的焦点处汇聚，在焦点区域产生很强的电场强度，用于产生并维持等离子体。
2. 空间辐射场分布
真空腔室内的辐射场分布决定了等离子体的形态分布，实验要求在大气环境模拟室内形成的辐射场局域电场强度超过大气击穿阈值，同时避免微波与器壁互作用出现面击穿现象，仅在焦点区域产生等离子体[9-11]。项目组对准光反射聚焦系统进行了全波仿真分析，以微波频率2.92 GHz为例，馈入功率为1 W时，焦点处的场强值为300 V/m，腔内的仿真电场分布如图 2所示，通过天线辐射的波束经椭球面反射后较好地聚焦在焦点处。
仿真结果表明，理想情况下馈入功率1 MW，峰值场强可达3.0 kV/cm。针对此类封闭有限空间内的强辐射场测试存在较大困难，项目组采用小信号传递的方法对空间电场进行了测量评估。将定向耦合器更换为波同转换器并输入一定功率的小信号微波(图 1中的小信号输入)，在腔室内使用非金属自动传动系统携带各向同性电场探头进行接收，先用小信号微波标定出大气环境模拟室中的空间辐射场，再利用微波传输特性，实时在线监测微波源输出功率，通过量传推算出实际空间辐射场的电场强度分布。
空间辐射场场强的具体计算方法为
E=√Plarge Psmall Esmall (1) 式中：E为空间辐射场电场强度；Plarge为监测到的微波源功率输出值；Psmall为小信号功率输出值；Esmall为测量的小信号在辐射场中的场强。
当小信号功率0.25 W时，测量得到焦点处的电场强度为112 V/m，以此计算，当微波源输出功率为1 MW时，中心区域峰值场强为2.24 kV/cm，考虑到微波空间传输中的损耗，其与仿真结果的差异在可接受范围内。将水平轴线和中心垂直轴线电场强度变化曲线归一化后与仿真结果对比，如图 3所示，测量与仿真在水平轴线上变化趋势相符，波峰位置一致，垂直轴线上中心强场区域完全重合。
图 3 测量与仿真电场分布对比Figure 3. Comparison of measured and simulated electric field distribution对中心区域垂直截面上500 mm×500 mm区域的电场分布进行测量，每10 mm一个点，归一化后结果如图 4(a)所示，两个波峰之间的距离为半波长，符合驻波理论。该装置在大气环境模拟室中心区域形成相较于边缘区域明显的强场环境，实验中产生的等离子体区域和形态与实测电场分布一致。图 4(b)为处理后的实验拍摄等离子体图像(中心竖条为皮尺，用于标定等离子体位置和区域大小)，其强弱反映了等离子体光强分布，在实测电场轴线上的九个波峰位置均产生了等离子体，光强最强处出现在电场最强处偏右位置，这是因为等离子体形成后对电场产生了影响，最终呈现的是一个动态平衡的结果。
3. 等离子体图样
利用该装置研究小组开展了初步的微波放电大气等离子体实验，主要针对不同电场强度及工作气压对等离子体放电形态的影响进行了研究，通过几组参数对放电图样作简要介绍，分析电场强度分布的影响，以检验该装置的实验能力[12-13]。
图 5为工作气压300 Pa条件下，微波源脉宽2 μs、重频100 Hz固定，改变场强时的等离子体放电形态和区域变化情况。放电区域随着场强的增大而扩张，但在0.93 kV/cm后变化不明显。根据图 3(a)垂直轴线电场分布可知，电场强度在偏离中心区域后下降很快，因此在场强增长前期等离子体区域增长明显，在后期进一步提高中心场强后，边缘区域的场强也达不到击穿阈值，故区域不再增大。
图 6为微波源脉宽20 μs、重频500 Hz、输出功率固定条件下，改变工作气压时的等离子体放电形态和区域变化情况。在低气压下，由于扩散效应，等离子体弥散到整个空间，随着气压升高，等离子体大小明显收缩，约束于强场分布区域内。
4. 结论
本文介绍了一种准光反射聚焦微波放电大气等离子体装置，可在真空腔室内产生并维持空间孤立等离子体。通过模型仿真并用小信号传递的方法测量了真空腔室内的电场分布，实测结果与仿真基本相符，峰值场强超过2 kV/cm，说明准光反射聚焦模式可高效利用微波辐射能量，形成体击穿。利用该装置获得了几组微波放电等离子体图样，并对其形态与区域大小进行了分析，结果与不同气压下的电场击穿阈值相关，和直流放电击穿具有相似性。目前仅对等离子体图样进行了研究，后续将依托该装置开展进一步的微波大气传输及微波等离子体研究。
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图 2 封装后的双层CZT探测器(图中红点为GND)
Figure 2. Double-layered CZT detector after being encapsulated (red point in middle picture is GND)
图 3 用于拼接的两枚单层CZT探测器的I-V特性图
Figure 3. I-V characteristics of two single-layered CZT detectors for splicing
图 4 单层及叠层CZT探测器对241Am@59.54 keV γ射线的能谱响应
Figure 4. Energy spectrum response of single layer and stacked CZT detectors to 241Am@59.54 keV gamma ray
图 5 单层及叠层CZT探测器对57Co@122 keV γ射线的能谱响应
Figure 5. Energy spectrum response of single layer and stacked CZT detectors to 57Co@122 keV gamma ray
表 1 单、双层探测器γ能谱分辨率及全能峰峰区计数率对比
Table 1. Comparison of gamma spectrum resolution and counting rate at full energy peak area for single and double layer detectors
number of CZT layers γ spectrum resolution/% (241Am) counting rate at full energy peak area/cps (241Am) γ spectrum resolution/% (57Co) counting rate at full energy peak area/cps (57Co) 2 8.93 1765 — 780 1 5.50 1718 — 538 
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