紫外激光标记空气开关的工艺研究

吴煜文; 郭亮; 张庆茂; 吕启涛; 张超

doi:10.3788/HPLPB20122406.1329

紫外激光标记空气开关的工艺研究

doi: 10.3788/HPLPB20122406.1329

吴煜文^1, ,,
郭亮^1,2,
张庆茂¹,
吕启涛³,
张超¹

1.
华南师范大学激光加工技术实验室, 广州 51 0006;
2.
华南理工大学机械与汽车工程学院, 广州 51 0641 ;
3.
深圳市大族激光科技股份有限公司, 深圳 51 8000

基金项目:

粤港关键技术招标东莞专项;广东省教育部产学研结合重点项目;广东省教育部科技部企业特派员行动计划;华南理工大学国家金属材料近净成形工程技术研究中心开放基金项目

详细信息

通讯作者:
吴煜文

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出版历程
- 收稿日期: 2011-12-19
- 修回日期: 2012-03-14
- 刊出日期: 2012-06-15

Study on process of marking two-dimensional codes on air circuit breakers by UV laser

1.
Laboratory of Laser Processing Technology,South China Normal University,Guangzhou 510006,China;
2.
School of Mechanical and Automotive Engineering,South China University of Technology,Guangzhou 510641,China;
3.
Han’s Laser Technology Co Ltd,Shenzhen 518000,China

摘要

摘要: 激光器的打标速度、频率、填充间隔、电流、离焦量等工艺参数直接影响空气开关的打标效果。实验根据5因素4水平正交表L16(45)改变激光工艺参数，利用分光测色计和二维码扫描器对激光标记分别进行色差和读码率的测量，通过正交分析法和极差法研究激光工艺参数对打标效果的影响。研究表明：色差与读码率的数据趋于正比关系，并且存在一个阈值色差；当激光参数的速度为1 000 mm/s、频率为20~30 kHz、填充间隔为0.04 mm、电流为28 A、离焦量为-1 mm时，在空气开关上打标出点密度合适、色差对比度高、易于读取的二维码。
- 紫外激光 /
- 塑料 /
- 激光标记 /
- 正交分析法
Abstract: The quality of two-dimensional codes on air circuit breakers depends on laser parameters such as scanning speed, Q frequency, line spacing, electric current and defocusing distance. The experiment changed laser parameters according to the orthogonal table L16(45). Color difference was measured by a spectrophotometer and code success ratio was tested by a bar code scanner. Orthogonal analysis and range analysis were carried out to study the influence of laser parameters on marking effect. The experiment shows that, there is a threshold color difference and the linear relationship between color difference and code success ratio is good. Perfect two-dimensional codes are obtained with optimum laser parameters, which are 1 000 mm/s scanning speed, 20-30 kHz Q frequency, 0.04 mm line spacing, 28 A electric current and -1 mm defocusing distance.
- uv laser /
- plastics /
- laser marking /
- orthogonal analysis

HTML全文

高功率超宽带（HP-UWB）天线是一种连接在脉冲形成线与自由空间波之间的换能装置^[1-2]。作为高功率超宽带系统的重要组成部分，高功率超宽带天线正逐渐成为研究重点。根据已有研究^[3]和应用需求，开发效率高、功率容量大、结构紧凑的高功率超宽带天线已成为当前需要解决的问题。与TEM喇叭、抛物面冲击辐射天线、贴片天线等高功率超宽带天线相比，组合天线依靠TEM喇叭与磁偶极子的组合，利用电偶极子和磁偶极子的耦合效应，最大程度地抵消了近场感应功率，拥有低频辐射能力强、脉冲保真度好、结构紧凑等优势。但因其馈电结构易被击穿，进而限制了其在高功率超宽带领域的进一步发展。俄罗斯科学院的Koshelev团队创新性地将电偶极子和磁偶极子的组合应用于高功率超宽带微波脉冲天线中^[4-5]，其组合天线阵列的辐射因子可达1.7 MV^[6]。中国工程物理研究院应用电子学研究所^[7]、西安理工大学的席晓莉团队^[8-9]、西北核技术研究所的易超龙^[10-11]、西安交通大学的王绍飞和谢彦召^[12-13]等单位和学者均对组合天线进行了更加深入的研究，但上述研究中均使用了点馈式巴伦为组合天线馈电，这种结构易于设计和制造，但在高功率应用下电场集中在巴伦边缘和TEM喇叭上板附近，进而引起介质击穿产生放电，降低了天线的功率容量。为解决这一问题，将组合天线更好地应用于高功率微波领域，本文采用了直馈式巴伦为组合天线馈电。另外，为降低反射，同时提高天线低频性能，本文采用优化后的Klopfenstein渐变线匹配天线口径处的特征阻抗与输入阻抗，并利用可调平板调整天线磁偶极子的面积。在此基础上，本文测量了高功率超宽带组合天线的驻波，并进行了高功率微波实验。

1. 天线设计

1.1 渐变线设计

高功率超宽带组合天线的整体结构如图1所示，其中TEM喇叭部分需要实现从馈线到自由空间的阻抗变换以减小反射，提高带宽和辐射效率。TEM喇叭的结构如图2所示，L为天线长度，W和H分别为口径处的宽度和高度， ${h_0}$ 为馈线处巴伦到TEM喇叭下板的距离。根据设计需求，本次设计中取 $L = W = H$ = 300 mm。TEM喇叭的上板宽度 $w(l)$ 和上下板间距 $h(l)$ 为 $l$ 的函数。为了提高组合天线的带宽， $h(l)$ 取指数函数形式^[14]

图 1 高功率超宽带组合天线结构图

Figure 1. Photograph of the HP-UWB combined antenna

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图 2 高功率超宽带组合天线TEM喇叭部分结构图

Figure 2. Sketch of the TEM horn part of the HP-UWB combined antenna

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$h(l) = {h_0}{{\text{e}}^{\tfrac{l}{L}\ln (H/{h_0})}}$

(1)

TEM喇叭 $l$ 处的截面与微带传输线类似，其特征阻抗可使用微带线的等效几何结构计算^[15]。当已知特征阻抗的分布 $Z(l)$ 时，则可反推出 $w(l)$ 和 $h(l)$ 的比例

$\dfrac{{w(l)}}{{h(l)}} = \left\{ {\begin{array}{*{20}{l}} {\dfrac{{4{{{\rm{e}}} ^A}}}{{{{{\rm{e}}} ^{2A}} - 2}},}&{\dfrac{{w(l)}}{{h(l)}} < 1} \\ {\dfrac{1}{{\text{π }}}\left[ {B - 1 - \ln (2B - 1)} \right],}&{\dfrac{{w(l)}}{{h(l)}} \geqslant 1} \end{array}} \right.$

(2)

其中

$\begin{array}{*{20}{c}} {A = \dfrac{{Z(l)}}{{120}},}&{B = \dfrac{{{\text{120}}{{\text{π }}^{\text{2}}}}}{{Z(l)}}} \end{array}$

(3)

之前的研究^[16]表明，当 $Z(l)$ 采用Klopfenstein渐变时，高功率超宽带组合天线的反射更小，性能更优。Klopfenstein渐变线特征阻抗随长度分布的对数为

$\begin{array}{*{20}{c}} {\ln Z(l) = \dfrac{1}{2}\ln \left( {{Z_0}{Z_L}} \right) + \dfrac{{{{\mathit{\Gamma}} _0}}}{{\cosh (a)}}{a^2}\phi (2l/L - 1,a),}&{0 < l < L} \end{array}$

(4)

其中

$\begin{array}{ccc}{{\mathit{\Gamma}} }_{0}=\dfrac{{Z}_{L}-{Z}_{0}}{{Z}_{L}+{Z}_{0}}\text{，}& a=\text{arccosh}\left(\dfrac{{{\mathit{\Gamma}} }_{0}}{{{\mathit{\Gamma}} }_{{\rm{m}}}}\right)\text{，}& \begin{array}{cc}\phi (x,a)={\displaystyle \underset{0}{\overset{x}{\displaystyle\int }}\dfrac{{I}_{1}\left(a\sqrt{1-{t}^{2}}\right)}{a\sqrt{1-{t}^{2}}}\text{d}t},& \left|x\right|\leqslant 1\end{array}\end{array}$

(5)

式中： ${Z_0}$ 和 ${Z_L}$ 分别为渐变线两端的阻抗， ${{\mathit{\Gamma}} _{\rm{m}}}$ 为通带内最大纹波， ${I_1}(x)$ 为修正Bessel函数。结合上述公式即可得到高功率超宽带组合天线TEM喇叭部分的结构尺寸。

1.2 提高功率容量

目前常见于组合天线的点馈式巴伦结构易于设计和制造，但当功率容量需求提高后，需增大TEM喇叭部分馈线处巴伦到TEM喇叭下板的距离 ${h_0}$ 以避免上下板之间发生击穿。根据式（2），此时馈线处巴伦的宽度 $w(0)$ 也会随之增大，这导致了TEM喇叭在宽度方向上尺寸的突变，易在此处产生电场集中，限制了天线功率容量的提高。为解决该问题，设计了直馈式巴伦，如图3所示，其一端与组合天线馈线内导体的尺寸相同，另一端与TEM喇叭上板平滑过渡。该结构在 $l$ 方向上连接了馈线和TEM喇叭上板，同时在宽度和厚度两个方向上进行过渡渐变以减小结构突变带来的阻抗不匹配。将两种巴伦分别应用于高功率超宽带组合天线后，天线的驻波曲线如图4所示。可以看出，使用直馈式巴伦后，组合天线的反射减小。

图 3 直馈式巴伦模型图

Figure 3. Sketch of the tapered-slot balun

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图 4 使用不同巴伦时高功率超宽带组合天线的驻波曲线

Figure 4. Comparison of VSWR of HP-UWB combined antennas with different baluns

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天线的功率容量可使用下式计算

${P_{\rm{c}}} = {P_{{\rm{in}}}}{\left( {{E_{{\rm{bt}}}}/{E_{\max }}} \right)^2}$

(6)

式中： ${P_{{\text{in}}}}$ 为输入脉冲峰值功率， ${E_{{\text{bt}}}}$ 为输入脉冲在介质中的击穿场强阈值， ${E_{\max }}$ 为输入脉冲后天线表面最大场强。根据设计经验和先前实验结果，底宽3 ns的双极脉冲在空气中的击穿场强阈值取10 MV/m。向组合天线馈入该脉冲后，两种巴伦及TEM喇叭上板的最大电场分布如图5所示，点馈式巴伦结构表面的最大场强为2674 V/m，直馈式巴伦结构表面的最大场强为1091 V/m。根据式（6）计算可得，在底宽3 ns双极脉冲的激励下，点馈式巴伦结构的组合天线功率容量为14 MW，直馈式巴伦结构的组合天线功率容量为84 MW。由此可见，直馈式巴伦结构可以使电场分布更均匀，提高了功率容量。

图 5 不同巴伦及TEM喇叭上板的最大电场分布

Figure 5. Electric field distribution of different baluns with upper plate of TEM horn

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1.3 低频优化

由于ns级脉冲的低频分量占比较高，为了将组合天线更好地应用于高功率纳秒脉冲，需要对当前组合天线的结构加以改进，以提高其低频性能。通过调整可调平板以改变磁偶极子的面积 $S$ ，并记可调平板与上极板重叠时磁偶极子的面积为 ${S_0}$ 。为保证渐变段的阻抗一致性，令可调平板与TEM喇叭上板在天线长度 $L$ 方向上的投影相同。图6比较了增加可调平板前后组合天线的驻波曲线。可以看出，增加可调平板并选择恰当的 $S/{S_0}$ 后天线的低频性能有了较大改善。

图 6 不同磁偶极子面积的高功率超宽带组合天线的驻波曲线对比

Figure 6. Comparison of VSWR of HP-UWB combined antennas with different area of magnetic dipole

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2. 驻波测试

为了测试高功率超宽带组合天线的驻波，需设计阻抗变换段以便将其与矢量网络分析仪连接。其一端为连接至天线馈线的法兰，另一端为标准N型接头，结构如图7所示，驻波曲线如图8所示。

图 7 阻抗变换段模型图

Figure 7. Sketch of the impedance transformer

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图 8 阻抗变换段的驻波曲线

Figure 8. VSWR of the impedance transformer

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在微波暗室内使用经校准矢量网络分析仪对组合天线进行驻波测试，实验平台如图9所示。对比仿真结果与实测结果，如图10所示，可以看出实测结果中，组合天线在203～791 MHz频带内VSWR小于2，百分比带宽为118%；仿真结果中为201～1387 MHz，百分比带宽为149%。实测结果与仿真结果在低频符合较好，但在高频部分产生了纹波，分析该现象可能的原因是阻抗变换段内导体的机械加工误差。

图 9 驻波测试实验平台

Figure 9. Experimental platform for VSWR testing

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图 10 高功率超宽带组合天线驻波曲线的仿真与实测结果

Figure 10. Measured and simulation results of VSWR of HP-UWB combined antenna

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3. 高功率微波测试

经上述测试，高功率超宽带组合天线的频带已满足高功率超宽带脉冲辐射的需求。高功率源的输出功率可使用下式计算

$P = \dfrac{{{V_{{\rm{pp}}}}^2}}{{4R}}$

(7)

式中： ${V_{{\rm{pp}}}}$ 为输出脉冲的峰-峰值， $R$ 为输出阻抗。

使用Marx发生器和Blumlein脉冲形成线产生双极脉冲，并外接匹配负载，经分压器（倍率为1298）、1个30 dB衰减器（衰减系数为33.67）和2条同轴电缆（衰减系数分别为1.55和1.04）连接至示波器，测得高功率源产生的波形如图11所示，其峰-峰值 ${V_{{\rm{pp}}}}$ = 121 kV，全底宽 ${t_{{\rm{pw}}}}$ = 3 ns，峰-峰上升沿 ${t_{{\rm{rp}}}}$ = 1.5 ns。结合高功率源的输出阻抗50 Ω和式（7）可得该高功率源输出功率约为73.2 MW。通过频谱分析得到该双极脉冲的归一化频谱，如图12所示，其中心频率为329 MHz，3 dB频带为109～461 MHz，百分比带宽124%。

图 11 实验用高功率双极脉冲波形

Figure 11. Waveform of the high-power bipolar pulse for experiment

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图 12 归一化实验用高功率双极脉冲频谱

Figure 12. Normalized spectrum of the high-power bipolar pulse for experiment

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当高功率超宽带组合天线输入该双极脉冲时，使用有效高度为0.0148 m的接收天线测量距离口径10 m处的天线辐射场。接收天线通过2个20 dB衰减器（衰减系数分别为10.6和10.1）和3条同轴电缆（衰减系数分别为1.31、1.55和1.04）与示波器连接。在重复频率20 Hz，连续运行1 min期间，取辐射场波形的平均值，如图13所示。另对天线模型使用相同双极脉冲激励，并使用远场电压探针探测辐射场，得到仿真结果与之对照。可以看出，与仿真结果相比，实测结果未出现脉宽缩短，可判断天线在运行期间未发生击穿，其功率容量可达73 MW。对辐射场波形作频谱分析，得到辐射场的归一化频谱，如图14所示，其中心频率为395 MHz，3 dB频带为290～489 MHz，百分比带宽51%。

图 13 天线辐射场波形（10 m）

Figure 13. Waveform of radiation field of the antenna at 10 m

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图 14 天线辐射场归一化频谱（10 m）

Figure 14. Normalized spectrum of radiation field of the antenna at 10 m

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超宽带天线的有效电压增益可定义为

${G_{{\rm{ep}}}} = \dfrac{{2r{E_{\rm{p}}}}}{{{V_{{\rm{pp}}}}}}$

(8)

式中： ${E_{\rm{p}}}$ 为距天线 $r$ 处辐射场波形的峰值， ${V_{{\rm{pp}}}}$ 为输入波形的峰-峰值。计算可得高功率超宽带组合天线的 ${G_{{\rm{ep}}}}$ 为1.97。

4. 结　论

本文设计了一种采用直馈式巴伦的高功率超宽带组合天线，利用优化后的Klopfenstein阻抗渐变线设计TEM喇叭的结构以降低反射，并通过可调平板调节组合天线磁偶极子的面积以提高低频性能。与使用点馈式巴伦的组合天线相比，采用直馈式巴伦的组合天线避免了电场集中引起的介质击穿，功率容量提升了6倍。在此基础上，本文测试了该天线在全底宽3 ns，峰-峰值121 kV，中心频率329 MHz的高功率双极脉冲下的性能，天线功率容量可达73 MW，有效电压增益 ${G_{{\rm{ep}}}}$ =1.97。后续可通过高功率超宽带组合天线进行组阵，并对单元横纵向间距等参数进行优化，以实现更高的有效电压增益。

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1. 天线设计
1.1 渐变线设计
1.2 提高功率容量
1.3 低频优化
2. 驻波测试
3. 高功率微波测试
4. 结　论

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通讯作者:
吴煜文

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Study on process of marking two-dimensional codes on air circuit breakers by UV laser

1. 天线设计

1.1 渐变线设计

1.2 提高功率容量

1.3 低频优化

2. 驻波测试

3. 高功率微波测试

4. 结　论

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目录

1. 天线设计

1.1 渐变线设计

1.2 提高功率容量

1.3 低频优化

2. 驻波测试

3. 高功率微波测试

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1.1 渐变线设计

1.2 提高功率容量

1.3 低频优化

2. 驻波测试

3. 高功率微波测试

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