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高功率无移相器自旋转波束扫描天线设计

张宏伟 刘朝阳 于志华 刘宏华

张宏伟, 刘朝阳, 于志华, 等. 高功率无移相器自旋转波束扫描天线设计[J]. 强激光与粒子束, 2018, 30: 073008. doi: 10.11884/HPLPB201830.170531
引用本文: 张宏伟, 刘朝阳, 于志华, 等. 高功率无移相器自旋转波束扫描天线设计[J]. 强激光与粒子束, 2018, 30: 073008. doi: 10.11884/HPLPB201830.170531
Zhang Hongwei, Liu Chaoyang, Yu Zhihua, et al. Design of high power self-rotating beam scanning antenna with no phase shifter[J]. High Power Laser and Particle Beams, 2018, 30: 073008. doi: 10.11884/HPLPB201830.170531
Citation: Zhang Hongwei, Liu Chaoyang, Yu Zhihua, et al. Design of high power self-rotating beam scanning antenna with no phase shifter[J]. High Power Laser and Particle Beams, 2018, 30: 073008. doi: 10.11884/HPLPB201830.170531

高功率无移相器自旋转波束扫描天线设计

doi: 10.11884/HPLPB201830.170531
基金项目: 国家高技术发展计划项目
详细信息
    作者简介:

    张宏伟(1981—),男,从事高功率微波辐射技术研究; zhanghongwei124@163.com

  • 中图分类号: TN811;TN814

Design of high power self-rotating beam scanning antenna with no phase shifter

  • 摘要: 设计了一种无移相器结构的平板高功率天线,通过辐射层自旋转方式改变口径场相位分布,从而实现空间波束扫描,满足轻质、低剖面集成要求,辐射增益36 dB,波束扫描范围-30°至+30°,GW级功率容量,满足Ku波段工作的系统指标与能力要求。对天线进行了实物加工与测试,测试结果说明该天线具有良好的波束扫描特性和较高的口径辐射效率。无需加载移相馈电网络便可改变波束指向,具有伺服简单,结构紧凑,平面化、低剖面、轻质等优点,可广泛应用于机载、车载、舰载等高功率微波系统的表面共形发射。
  • 高功率发射技术是高功率微波系统重要基础之一,随着高功率微波系统向更高功率、更高频率、波束扫描、功率合成,多频复用、多平台共形等技术领域的深入发展,仅以功率容量与发射效率为主要出发点的高功率微波天线设计思路,已不能匹配高功率微波系统能力构建的现实需要。着眼现有高功率天线体制的局限性,国内已开展高功率天线的平面化、阵列化研发工作。其技术优点包括:紧凑、轻便,便于多平台装载应用,高功率容量(传输波导功率容量满足即可),高口径效率,波束扫描速度快(阵列扫描方式),系统成本可控,便于多系统空间功率合成。近年来,随着雷达、通信、电子对抗领域应用发展需求的不断提高,促进了天线技术的飞速发展,对于高功率微波发射技术而言,也需要有效借鉴近代天线技术的发展成果,将最新天线技术发展成果应用到高功率微波辐射系统中,构建并研究具备平台适应性强、波束扫描、极化重构、多频复用、共口径、小体积、可共形、可重构的全新体制高功率微波发射系统。本文提出了无移相器自旋转高效平板天线系统,采用辐射栅条自旋转方式实现了空间波束电扫描,在高功率应用下具有以下优点[1-2]:准光学电磁设计原理,非谐振结构,结构鲁棒性高,可采用注塑工艺,重量轻,特别便于高频率、高功率微波加工。相比于传统高功率相控阵天线,具备无移相器结构的空间波束扫描能力,简化了天线机械、电气结构,降低了伺服控制难度及系统成本。相比于传统抛物面天线,低剖面、轻重量更便于系统共形集成,如机载应用时,可与机翼共形; 车载应用时,可与方舱壁共形。

    图 1所示,无移相器天线采用线性微波源馈电,在平面传输波导中以类TEM波传输[3]。辐射缝隙由天线的辐射栅格等间距组成。类TEM波在平板波导中波速为光速c,因此辐射缝隙间距大小为天线工作中心频率一倍波长。导行波经过辐射缝隙时,耦合微波能量输出,实现微波空间定向辐射。

    图  1  天线原理图
    Figure  1.  Principle diagram of antenna

    图 2所示,无移相器天线采用非谐振栅条结构。通过栅条旋转改变辐射缝隙电场相位分布,实现波束空间扫描。馈电微波在平面传输波导中以类TEM波形式传输,近似按标准TEM波分析。

    图  2  工作原理
    Figure  2.  Principle of operation

    TEM波相速度是与频率无关的量,为保证其高功率容量,波导工作在真空环境中,平面波导vTEM等于真空中光速c

    图 2所示,栅条自旋转一定角度时,可从微分角度将缝隙起始距离沿x轴近似分解,则沿x轴辐射缝隙处电场相位分布分解为

    {θ1n=2π(d1λ+dλn)θ2n=2π(d2λ+dλn)θ3n=2π(d3λ+dλn)θ4n=2π(d4λ+dλn)
    (1)

    式中:θn为沿y方向辐射缝隙1,2,3,…,n处电场相位; λ为天线工作中心频率波长; d1d2d3d4为缝隙起始距离; d为相邻辐射缝隙间距。

    d等于工作波长λ时,将d4-d3=d3-d2=d2-d1=kdx,其中k=sinβ,为栅条自旋转斜率,β为栅条自旋转角度。代入式(1),可得x轴相邻dx距离的辐射相位差

    Δφ=θ2nθ1n=θ3nθ2n=θ4nθ3n=2πsinβdxλ
    (2)

    由式(2)可得,栅条自旋转时电场沿x轴方向产生相位差,形成波束指向偏转,实现自旋转空间波束扫描。

    根据阵列天线辐射原理,其合成电场表达式为

    E(θ)=Nn=1Anei[φn+2π(n1)sinαdxλ]
    (3)

    式中:An为阵列单元幅度大小; φn为阵列单元相位大小; α为空间方向角; N为单元个数。可得波束指向与阵元相位差关系

    Δφ=2πsinαdxλ
    (4)

    式(2)与式(4)均为阵元相位差,由此可得2πsinβdxλ=2πsinαdxλ,即

    β=α
    (5)

    波束扫描示意图如图 3所示。由式(5)可得,栅条自旋转角度与波束指向角度相等,栅条未旋转时,波束垂直天线平面0°指向,栅条自旋转角度变大,波束空间扫描指向角度对应变大。

    图  3  波束扫描示意图
    Figure  3.  Diagram of beam scanning

    图 4所示,天线系统主要由1分24路功分器网络、自旋转扫描天线、伺服机构、密闭框体组成。1分24路功分器网络将高功率微波源输出模式转换为平板波模式,馈入后端天线。自旋转栅格天线采用栅条非谐振结构,实现平板波模式向空间自由波转换。伺服机构由小功率单电机,高精度角编码器组成,完成自旋转机械结构的驱动。天线、馈电、伺服整体真空密封于框体中,提高系统功率容量。如图 5所示,1分24路功分器网络与自旋转栅格天线按L形装配,便于与高功率微波源一体化集成。

    图  4  Ku波段天线系统
    Figure  4.  Ku band antenna system
    图  5  Ku频段天线结构组成图
    Figure  5.  Structure composition diagram of Ku band antenna

    图 6所示,1分24路功分网络采用高功率径向线结构[4-6],将高功率同轴馈电波转换为24路过模矩形TE10模输出,实现向自旋转阵列天线的等幅、同相线性分布馈电形式。仿真得24路功分网络输出幅度在-14.2 dB至-13.5 dB之间,插入损耗理论值小于0.4 dB; 输出相位在-107°至-105°之间,具有较高的相位一致性。仿真电场分布如图 7所示,HFSS软件设置馈电功率大于1 GW,功分网络内场最大值为38.4 MV/m。真空环境下(<1×10-2 Pa)击穿场强在40 MV/m至60 MV/m之间,该电场数值低于击穿阈值,具有GW量级功率容量。

    图  6  1分24路功分网络
    Figure  6.  1-24 power divider network
    图  7  电场分布图
    Figure  7.  Diagram of electric field distribution

    图 8所示,经估算,天线口径面积1200 mm×570 mm,可实现增益36 dB。同时为实现波束±30°扫描,天线纵向尺寸增加到1480 mm[7-8]。因此天线最终尺寸约为1480 mm×580 mm×120 mm。

    图  8  自旋转波束扫描天线
    Figure  8.  Self-rotating beam scanning antenna

    图 9图 10所示,栅条未旋转时,波束0°指向,天线增益为39.5 dB,天线辐射效率60%。栅条30°自旋转时,波束30°指向,天线增益为37.8 dB。扫描增益下降1.7 dB。满足波束±30°扫描要求。

    图  9  0°波束指向
    Figure  9.  0° beam-steering
    图  10  30°波束指向
    Figure  10.  30° beam-steering

    表 1为天线样机测试结果。从实测结果分析,该阵列天线在300 MHz带宽内,0°指向时增益大于36 dB,如图 11所示,并可现±30°波束扫描,当束±30°指向时,其增益下降损耗小于3 dB。与仿真计算存在的增益差异,主要是由样机加工时,波导表面未做工艺处理,造成微波传输损耗加大,降低天线增益。

    表  1  天线测试结果
    Table  1.  Result of testing
    frequency rceived power of measured antenna/dBm rceived power of standard antenna/dBm gain of standard antenna/dB gain of measured antenna/dB
    f-0.15 GHz 23.71 -36.80 23.33 36.42
    f -23.32 -36.63 23.39 36.70
    f+0.15 GHz -24.56 -37.46 23.48 36.38
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    图  11  方向图测试结果
    Figure  11.  Result of radiation pattern testing

    本文提出的工作在Ku频段的自旋转波束扫描相控阵天线,无需加载移相馈电网络便可实现相位调节,改变波束指向,具有伺服简单,结构紧凑,平面化、低剖面、轻质的优点。从仿真和实测结果来分析,该阵列天线均具有良好的扫描特性,高口径辐射效率,自旋转扫描范围达到±30°,可广泛应用于机载、车载、舰载高功率微波系统的表面共形发射。

  • 图  1  天线原理图

    Figure  1.  Principle diagram of antenna

    图  2  工作原理

    Figure  2.  Principle of operation

    图  3  波束扫描示意图

    Figure  3.  Diagram of beam scanning

    图  4  Ku波段天线系统

    Figure  4.  Ku band antenna system

    图  5  Ku频段天线结构组成图

    Figure  5.  Structure composition diagram of Ku band antenna

    图  6  1分24路功分网络

    Figure  6.  1-24 power divider network

    图  7  电场分布图

    Figure  7.  Diagram of electric field distribution

    图  8  自旋转波束扫描天线

    Figure  8.  Self-rotating beam scanning antenna

    图  9  0°波束指向

    Figure  9.  0° beam-steering

    图  10  30°波束指向

    Figure  10.  30° beam-steering

    图  11  方向图测试结果

    Figure  11.  Result of radiation pattern testing

    表  1  天线测试结果

    Table  1.   Result of testing

    frequency rceived power of measured antenna/dBm rceived power of standard antenna/dBm gain of standard antenna/dB gain of measured antenna/dB
    f-0.15 GHz 23.71 -36.80 23.33 36.42
    f -23.32 -36.63 23.39 36.70
    f+0.15 GHz -24.56 -37.46 23.48 36.38
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  • 期刊类型引用(1)

    1. 秦洪才,袁成卫,宁辉,孙云飞,张强,许亮,严鹏. 高功率平板波导螺旋阵列天线设计. 强激光与粒子束. 2021(02): 52-56 . 本站查看

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出版历程
  • 收稿日期:  2017-12-28
  • 修回日期:  2018-03-02
  • 刊出日期:  2018-07-15

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