Influence of γ-radiation on the output properties of narrow linewidth fiber laser and photo bleaching effect
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摘要: 采用γ射线对窄线宽光纤激光器的种子源进行辐照试验,辐照总剂量约50 krad(Si),并对比分析了辐照前后输出激光特性,种子源的功率衰减超过70%、增益光纤损耗增加、温度升高明显。对不同辐照剂量下的种子源进行功率放大,结果表明:放大后的激光输出功率、中心波长、3 dB线宽等未发生明显变化,但拉曼抑制比随辐照剂量的增加略微降低。采用793 nm和524 nm激光对辐照后的种子源进行漂白,验证了不同波长漂白光的恢复能力。在同等漂白功率条件下,由于524 nm激光的光子能量更高且对应于掺镱光纤辐致缺陷的主吸收峰,具有更快的漂白速度和更强的漂白能力。漂白试验结果表明,种子源输出功率与793 nm漂白时长呈线性关系、漂白速率约为0.30 W/h,种子源输出功率与524 nm漂白时长大体上呈拉伸指数函数关系、漂白速率约为1.65 W/h。Abstract: The radiation experiment on the seed stage of narrow line-width fiber lasers by γ ray radiation with total dose of 50 krad(Si) is conducted. The output properties of this seed laser are analyzed before and after γ radiation. Experimental results reveal that the output power declines over 70%, and the temperature of gain fiber rises significantly as the loss increases. The radiated seed source is amplified to kW power level, presenting little change of output power, central wavelength, and 3 dB bandwidth at different radiation dose. However, the SRS suppression slightly decreased with the increase of radiation dose. 793 nm and 524 nm LDs with the same power are applied as bleaching sources of radiated seed stage, and the bleaching effect is analyzed. Due to higher photon energy and closer to the absorption peak of radiation-induced defects, 524 nm LD presents a better bleaching effect. The output power of seed stage and 793 nm bleaching duration presents a linear relationship with a bleaching speed at 0.30 W/h, and the output power and 524 nm bleaching duration approximately presents a tensile-exponential function relationship with a bleaching speed at 1.65 W/h.
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Key words:
- Yb-doped fiber laser /
- γ radiation /
- color center /
- photo bleaching
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非链式电激励HF激光器[1-4]输出激光波长为2.7~3.1 μm,激光功率高,可以实现高重频运行。然而在实现高重频运转方面,该类型HF激光器的激光能量的稳定性却面临着一个重大的问题。非链式电激励HF激光器使用SF6和C2H6作为激光介质,两者在高压放电条件下发生化学反应,生成激发态HF分子和基态HF分子,基态HF分子和其他分子(包括SF6,H2O,C2H6)对激发态HF分子的碰撞弛豫,形成无辐射跃迁,其中基态HF分子对受激态HF分子的碰撞弛豫最为显著[5]。随着激光器重频运行时间的增加,反应产物基态HF分子在激光器系统中的含量不断增加,会导致一次充气输出激光脉冲能量持续快速降低,严重影响激光能量的稳定性。在自行研制该类型J级HF激光器系统上开展的实验表明,激光器一次充气以50 Hz/20 s运行一次后,激光的能量下降率达到了52% [6]。鉴于此,为了保证激光能量的稳定输出,去除HF激光器系统运行过程中产生的基态HF分子,对激光介质进行净化非常必要。中国科学院电子学研究所采用特种碱性分子筛吸附剂对化学反应生成物进行吸收,激光器在准封离状态下以重复频率2 Hz运转,3×103个脉冲后激光脉冲能量有20%的下降[4]。西北核技术研究所也开展了这方面的研究工作,在激光器气体循环管道中使用了3A分子筛吸附后,激光器连续10余次以重复频率50 Hz运行20 s,激光能量下降率均小于15%[6]。本文在此研究[6-7]基础上设计了新型的分子筛吸附装置,开展了不同条件下的吸附实验和分子筛使用寿命研究工作。
1. 非链式电激励HF激光器激光介质净化原理分析
对于HF分子的去除,常用的有吸收法、膜分离法、压缩冷凝法和吸附法等,根据这台自行研制的HF激光器[6]的特点,吸附法最适用。吸附法中最常使用的吸附剂为分子筛。中国科学院电子学研究所柯常军等人采用1 cm厚的分子筛去除基态HF分子,实现了激光器在重复频率2 Hz条件下输出3×103个脉冲后激光能量下降率为20%[4]。
分子筛属于微孔型结构的碱金属铝硅酸盐,呈颗粒状,直径3~5 mm,体内有许多空腔状晶胞,晶胞之间有窗口相通,气体分子可以通过窗口吸附于晶胞空腔的内表面。分子筛对气体分子的吸附具有很强的选择性,它只吸附分子直径小于其窗口孔径的气体分子。由于分子筛晶体是离子型的,所以它对极性分子具有优先吸附的能力,因此比较适用于吸附HF分子。分子筛对气体的吸附是物理吸附,吸附过程是可逆的,能够经过活化再生处理后再重复使用。目前市场上常见的分子筛有3 A,4 A,5 A,10X,13X等几种,它们对应的晶孔直径分别为0.32~0.33, 0.42~0.47, 0.49~0.50, 0.80~0.90, 0.90~1.00 nm。考虑到激光介质SF6分子和C2H6分子直径分别为0.47 nm和0.39 nm,而基态HF分子的直径为0.28 nm,从理论上讲,选择3A型分子筛是比较合理有效的。下面将通过实验的方法研究分子筛对基态HF分子的吸附情况。
2. 分子筛吸附装置
2.1 实验室自行研制的HF激光器系统简介
实验室自行研制的高功率重复频率HF激光器系统如图 1所示,由气体循环系统、轴流风机、吸附装置、放电气室和谐振腔等几部分组成,以SF6和C2H6作为激光介质,最高工作电压可达29 kV,目前可实现以50 Hz的频率稳定运行20 s,单脉冲激光能量可达约500 mJ。
2.2 分子筛吸附装置结构设计
根据HF激光器系统的构成,分子筛装置设计为如图 2所示的抽拉式结构,整体结构呈长方体,内置6个两侧带有不锈钢网的方框,方框均固定于长方形法兰盖板上,后者则直接固定于分子筛装置的侧面。为了减小吸附装置带来的气阻,吸附装置的截面面积设计得比较大,实际上该截面尺寸设计为350 mm×440 mm,面积约为放电区域截面积的13倍。为了便于对分子筛进行再生活化处理,吸附装置中设计了带温控的加热棒。吸附装置以图 1所示方式接入激光器系统。
实际使用分子筛装置时,分子筛颗粒按照如图 3所示的方式装入方框内,每个方框内装入约4/5高度的分子筛颗粒,并且相互错开,这样可以有效降低气阻又可以加大激光介质气体与分子筛颗粒的接触面积,有利于提高吸附效率。
将分子筛颗粒装入吸附装置后,对激光器系统内气体的流速进行了对比测量。实测结果表明,较之未装填分子筛,气体的流速有小幅降低,但足够满足激光器以50 Hz重复频率运行对气体流速的要求。
3. 分子筛吸附装置对激光介质净化实验研究
3.1 有效分子筛吸附剂的筛选
选择了四种常见的分子筛即3A型、4A型、5A型和13X型分子筛进行对比实验。实验中使用的HF激光器的工作条件为:激光介质为SF6和C2H6,系统内总气压为20 kPa;使用轴流风机,风机的输入电压为140 V;频率50 Hz下运行20 s。使用3A分子筛进行实验时,光路中放置了10倍光学衰减片,使用其他三种分子筛实验时则未放置衰减片。
从图 4(a)~(c)可以得出,使用3A型、4A型、5A型分子筛时,HF激光器以50 Hz/20 s运行1000炮后,激光能量的下降率(前50炮的平均能量与最后50炮的平均能量之差与前者之比)分别约为14%,29%,46%,而使用13X型分子筛时激光器的能量波动非常大。分析认为,4A和5A分子筛的孔径均大于基态HF分子的直径(0.28 nm),能够吸附反应产物基态HF分子,但是对激光介质中的SF6分子(0.47 nm)和C2H6(0.39 nm)都有一定的吸附作用,导致激光能量下降率偏高。从图 4(d)可以看出,使用13X型分子筛作为吸附剂,激光器的能量波动非常大。分析认为,13X型分子筛的晶孔直径为0.9~1.0 nm,远大于基态HF分子、SF6和C2H6的分子直径,对三者都有无差别的吸附能力,因此造成激光能量的较大波动。
上述吸附对比实验的结果与之前的分析一致,可以确认3A型分子筛对基态HF分子具有最有效的吸附效果。
3.2 使用3A型分子筛开展的激光介质净化实验
进行激光介质净化实验的条件为:激光器充电电压为29 kV,激光器以50 Hz工作20 s;激光介质SF6∶C2H6的气体分子比为9∶1,系统内总气压为16 kPa;轴流风机电压140 V;气体流速为13 m/s。在吸附实验中,给激光器系统充满一次激光介质,激光器以50 Hz/20 s方式运行20次,每次间隔5 min。图 5~8分别给出了激光器一次充入激光介质气体(SF6,C2H6),连续运行20组的输出激光能量、平均激光能量、每组激光能量下降率和激光器系统内气压变化情况。
从图 5可以看到,对比之前未使用分子筛吸附装置[6]首次实验52%的激光能量下降率,20组实验的平均能量下降率为4.78%,说明激光器的能量稳定性有了非常明显的改善。该数据相较于文献[6]中获得的约15%的能量下降率而言,也有了明显的提高,分析认为使用的新型吸附装置截面设计为长方形且面积比文献[6]中使用的圆形截面面积更大,这就意味着可以装填更多的分子筛,同时采用图 3所示的分子筛装填方式也大大增加了基态HF分子与分子筛的接触面积,有利于对前者的高效吸附。图 6的数据显示,激光器运行了20组共计20 000炮次之后,依然保持着较低的能量下降率。图 7中的数据表明,随着激光器运行次数的增加,每组的平均激光能量呈现连续均匀下降,由第1组的0.0342 J下降到第20组的0.029 J,平均能量下降了15%。分析以上数据,可以认为分子筛吸附装置对激光器运行中产生的基态HF分子进行了充分有效地吸附,同时也大大延长了激光介质的使用寿命。每组实验的激光平均能量的连续均匀下降与图 8中显示的激光器系统内部气压变化趋势相吻合,这说明激光器每次运行后都消耗了一定量的激光介质,所以导致了激光平均能量的均匀下降。
3.3 分子筛吸附装置在激光器以不同频率运行条件下的吸附能力研究
使用分子筛吸附装置开展了激光器工作于10,20,30,40,50 Hz频率下吸附能力的实验研究。其他实验条件为:激光器充电电压29 kV,激光介质SF6, C2H6的金属分子比为9∶1,系统总气压16 kPa。每个频率下进行5组实验。图 9为实验结果。
从图 9可以看出,随激光器运行频率的增加,激光能量下降率有略有上升趋势,但未出现明显的变化。分析认为,循环系统内气体流速一定的条件下,激光器运行频率越高,单位时间内产生的基态HF分子也越多,吸附装置对其吸附也会越不充分,所以能量下降率略有上升趋势。
3.3 分子筛使用寿命
根据实验所用的HF激光器的固有技术特点,认为一旦平均激光能量降低到初始平均能量的90%以下,就可认定分子筛达到其使用寿命了。
在3 A分子筛使用寿命研究实验中,实验条件同3.2节中所述,按照图 3方式装填分子筛,共计使用了约11 kg的分子筛,对激光器系统抽真空达到约50 Pa,之后按照SF6,C2H6的气体分子比为9∶1给激光器系统充气,系统总气压约16 kPa,然后开始进行实验。充电电压为29 kV。激光器以50 Hz/20 s运行,共计进行了80组即80 000炮次实验,图 10、图 11分别给出了初始10组和最后10组的吸附实验结果。
从图 10和图 11可以看到,激光器在运行了80 000次后,每组激光平均能量基本没有下降,激光能量下降率也未发生任何变化,说明3A分子筛经过80组的实验后依然具有很强的吸附能力。为了提高实验效率,给激光器系统充入HF气体,强迫3 A分子筛吸附,共充入了约50 kPa的HF气体,待全部被分子筛吸附后,给激光器系统重新充入激光介质,之后再进行实验,发现激光能量的下降率为10%左右。
根据上述实验数据,对3 A分子筛的使用寿命进行了粗略的估算,3A分子筛的使用寿命应该在几十万炮次以上。
3.5 3 A分子筛再生活化方法
工业上通常采用高温低压工艺对分子筛进行活化再生处理。吸附装置中特别设计了加热结构,每个装填分子筛的方框内均有两根400 W的加热管,加热功率共计4800 W。文献[8]显示,低压下分子筛的活化温度约为300 ℃,因此,活化处理时将该温度设为加热上限温度。分子筛的加热过程由温控仪和接触器实现。同时,采用机械泵对激光器系统进行抽气形成系统内的低压环境。
在分子筛活化再生处理过程中,使用机械泵抽出循环系统内的气体和加热管对分子筛加热同时进行,在1 h内,分子筛内部温度就已经接近300 ℃,随后开始保持这个温度。通过关闭机械泵与循环系统之间的阀门,观察气压表读数的变化来确认分子筛是否还在释放HF气体。实际上保温约1.5 h观察到气压表读数几乎保持不变,由此断定分子筛的活化处理基本完成。之后停止加热,使分子筛自然冷却到常温,然后开始进行若干组吸附实验。图 12给出了3A型分子筛再生活化后在不同放电电压下的两组典型实验结果。从图 12所示数据可以看出,使用经过上述再生活化工艺处理之后的3A型分子筛进行吸附实验,两组实验的激光能量下降率分别为2.7%和3.9%,均小于4%,表明3A分子筛已经完全恢复了活性,证明上述3A分子筛再生活化处理工艺是合适有效的。对比文献[6]中仅采用低压的活化处理工艺,显然本文中低压与加热的组合活化工艺更加有效。
4. 结论
本文使用专门设计的分子筛吸附装置,开展了对非链式放电激励高重复频率HF激光器中基态HF分子的吸附研究,大量的实验研究表明,3A型分子筛为最有效的吸附剂,使用3A型分子筛能够实现HF激光器在50 Hz/20 s条件下运行时平均激光能量下降率小于5%,大大提高了激光能量的稳定性,并延长了激光介质的使用寿命;此外通过实验还获得了3A分子筛的再生活化的关键工艺参数。下一步将开展激光器以更高频率运行时分子筛对基态HF分子的吸附研究。
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[1] Tünnermann A, Schreiber T, Röser F, et al. The renaissance and bright future of fibre lasers[J]. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics, 2005, 38(9): S681-S693. doi: 10.1088/0953-4075/38/9/016 [2] Limpert J, Röser F, Klingebiel S, et al. The rising power of fiber lasers and amplifiers[J]. IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics, 2007, 13(3): 537-545. doi: 10.1109/JSTQE.2007.897182 [3] 王巍. 光纤陀螺在宇航领域中的应用及发展趋势[J]. 导航与控制, 2020, 19(4/5):18-28Wang Wei. Application and development tendency of fiber optic gyroscope in space[J]. Navigation and Control, 2020, 19(4/5): 18-28 [4] 冯忠伟, 荣刚, 姜爽, 等. 空间光纤传感测量技术应用研究[J]. 宇航计测技术, 2017, 37(2):5-9Feng Zhongwei, Rong Gang, Jiang Shuang, et al. Research on fiber sensing measurement for spacecraft[J]. Journal of Astronautic Metrology and Measurement, 2017, 37(2): 5-9 [5] 郑永超, 赵思思, 李同, 等. 激光空间碎片移除技术发展与展望[J]. 空间碎片研究, 2020, 20(4):1-10Zheng Yongchao, Zhao Sisi, Li Tong, et al. Current status and development of laser active debris removal technology[J]. Space Debris Research, 2020, 20(4): 1-10 [6] Lezius M, Predehl K, Stower W, et al. Radiation induced absorption in rare earth doped optical fibers[J]. IEEE Transactions on Nuclear Science, 2012, 59(2): 425-433. doi: 10.1109/TNS.2011.2178862 [7] 李奋飞, 周晓燕, 张魁宝, 等. 伽马辐照对掺镱光纤材料特性影响的研究[J]. 强激光与粒子束, 2020, 32:081003 doi: 10.11884/HPLPB202032.200059Li Fenfei, Zhou Xiaoyan, Zhang Kuibao, et al. Effect of gamma irradiation on characteristics of Yb-doped fiber materials[J]. High Power Laser and Particle Beams, 2020, 32: 081003 doi: 10.11884/HPLPB202032.200059 [8] 王博, 曹驰, 邢颍滨, 等. 稀土掺杂光纤辐照性能及抗辐照技术研究现状[J]. 激光与光电子学进展, 2021, 58:1516012Wang Bo, Cao Chi, Xing Yingbin, et al. Research status on radiation performance and radiation resistance technology of rare-earth-doped fibers[J]. Laser & Optoelectronics Progress, 2021, 58: 1516012 [9] 郑也, 马梓洋, 朱嘉婧, 等. 高功率掺镱光纤激光器的辐照影响分析及研究进展[J]. 强激光与粒子束, 2022, 34:041003 doi: 10.11884/HPLPB202234.210414Zheng Ye, Ma Ziyang, Zhu Jiajing, et al. Influence of space radiation on properties of high power Yb-doped fiber lasers and their recent progress[J]. High Power Laser and Particle Beams, 2022, 34: 041003 doi: 10.11884/HPLPB202234.210414 [10] Fox B P, Simmons-Potter K, Kline D A V, et al. Effect of low-earth orbit space on radiation-induced absorption in rare-earth-doped optical fibers[J]. Journal of Non-Crystalline Solids, 2013, 378: 79-88. doi: 10.1016/j.jnoncrysol.2013.06.009 [11] Singleton B, Petrosky J, Pochet M, et al. Gamma-radiation-induced degradation of actively pumped single-mode ytterbium-doped optical fibers[C]//Proceedings of the SPIE, 8982 Optical Components and Materials XI. 2014: 89820S. [12] Duchez J B, Mady F, Mebrouk Y, et al. Interplay between photo- and radiation-induced darkening in ytterbium-doped fibers[J]. Optics Letters, 2014, 39(20): 5969-5972. doi: 10.1364/OL.39.005969 [13] 张汉伟, 王小林, 唐峰, 等. γ射线导致的光子暗化对掺镱光纤激光器效率的影响[J]. 激光与光电子学进展, 2020, 57:011406Zhang Hanwei, Wang Xiaolin, Tang Feng, et al. Influence of γ ray induced photo darkening on efficiency of ytterbium-doped fiber laser[J]. Laser & Optoelectronics Progress, 2020, 57: 011406 [14] Wang Yuying, Gao Cong, Peng Kun, et al. Laser performances of Yb-doped aluminophosphosilicate fiber under γ-radiation[C]//Proceedings of 2018 Conference on Lasers and Electro-Optics Pacific Rim (CLEO-PR). 2018: 1-2. [15] Xie Fenghou, Shao Chongyun, Wang Meng, et al. Research on photo-radiation darkening performance of ytterbium-doped silica fibers for space applications[J]. Journal of Lightwave Technology, 2019, 37(4): 1091-1097. doi: 10.1109/JLT.2018.2886253 [16] 邵冲云, 于春雷, 胡丽丽. 面向空间应用耐辐照有源光纤研究进展[J]. 中国激光, 2020, 47:0500014 doi: 10.3788/CJL202047.0500014Shao Chongyun, Yu Chunlei, Hu Lili. Radiation-resistant active fibers for space applications[J]. Chinese Journal of Lasers, 2020, 47: 0500014 doi: 10.3788/CJL202047.0500014 [17] Chen Yisha, Xu Haozhen, Xing Yinbing, et al. Impact of gamma-ray radiation-induced photodarkening on mode instability degradation of an ytterbium-doped fiber amplifier[J]. Optics Express, 2018, 26(16): 20430-20441. doi: 10.1364/OE.26.020430 [18] Cao Ruiting, Lin Xianfang, Chen Yisha, et al. 532 nm pump induced photo-darkening inhibition and photo-bleaching in high power Yb-doped fiber amplifiers[J]. Optics Express, 2019, 27(19): 26523-26531. doi: 10.1364/OE.27.026523 [19] 谌鸿伟, 陶蒙蒙, 赵海川, 等. γ射线作用下光纤激光器的功率特性及热效应分析[J]. 中国激光, 2020, 47:0401004 doi: 10.3788/CJL202047.0401004Chen Hongwei, Tao Mengmeng, Zhao Haichuan, et al. Power characteristics and thermal effects of the gamma-ray radiated fiber lasers[J]. Chinese Journal of Lasers, 2020, 47: 0401004 doi: 10.3788/CJL202047.0401004 [20] 谌鸿伟, 陶蒙蒙, 赵海川, 等. γ射线辐照增益光纤影响激光器功率特性实验[J]. 中国激光, 2019, 46:1201005 doi: 10.3788/CJL201946.1201005Chen Hongwei, Tao Mengmeng, Zhao Haichuan, et al. Experimental investigations on laser power characteristics influenced by gamma-ray irradiated gain fiber[J]. Chinese Journal of Lasers, 2019, 46: 1201005 doi: 10.3788/CJL201946.1201005 [21] Tao Mengmeng, Chen Hongwei, Feng Guobin, et al. Thermal modeling of high-power Yb-doped fiber lasers with irradiated active fibers[J]. Optics Express, 2020, 28(7): 10104-10123. doi: 10.1364/OE.384980 [22] Tao Mengmeng, Chen Hongwei, Feng Guobin, et al. Comparisons between high power fiber systems in the presence of radiation induced photodarkening[J]. Laser Physics, 2022, 32: 055101. doi: 10.1088/1555-6611/ac5dc4 [23] 池俊杰, 姜诗琦, 张琳, 等. 光纤激光器辐照性能实验研究[J]. 激光与光电子学进展, 2018, 55:061406Chi Junjie, Jiang Shiqi, Zhang Lin, et al. Experimental study on radiation performance of fiber laser[J]. Laser & Optoelectronics Progress, 2018, 55: 061406 [24] Wang Xuefeng, Sun Shihao, Zheng Ye, et al. Influence of pre-radiation and photo-bleaching on the Yb-doped fiber laser radiated with gamma-ray[J]. Applied Sciences, 2023, 13: 6146. doi: 10.3390/app13106146 [25] Manek-Hönninger I, Boullet J, Cardinal T, et al. Photodarkening and photobleaching of an ytterbium-doped silica double-clad LMA fiber[J]. Optics Express, 2007, 15(4): 1606-1611. doi: 10.1364/OE.15.001606 [26] Piccoli R, Gebavi H, Lablonde L, et al. Evidence of photodarkening mitigation in Yb-doped fiber lasers by low power 405 nm radiation[J]. IEEE Photonics Technology Letters, 2014, 26(1): 50-53. doi: 10.1109/LPT.2013.2288994 [27] Guzman Chávez A D, Kir'yanov A V, Barmenkov Y O, et al. Reversible photo-darkening and resonant photo-bleaching of ytterbium-doped silica fiber at in-core 977-nm and 543-nm irradiation[J]. Laser Physics Letters, 2007, 4(10): 734-739. doi: 10.1002/lapl.200710053 [28] Piccoli R, Robin T, Brand T, et al. Effective photodarkening suppression in Yb-doped fiber lasers by visible light injection[J]. Optics Express, 2014, 22(7): 7638-7643. doi: 10.1364/OE.22.007638 [29] Gebavi H, Taccheo S, Mechin D, et al. Photobleaching investigation of photo-darkened fiber using 633 nm irradiation: evidence of color center time evolution and losses mitigation[C]//Proceedings of the SPIE 8610 Fiber Lasers X: Technology, Systems, and Applications. 2013: 86013C. [30] Zhao N, Xing Y B, Li J M, et al. 793 nm pump induced photo-bleaching of photo-darkened Yb3+-doped fibers[J]. Optics Express, 2015, 23(19): 25272-25278. doi: 10.1364/OE.23.025272 [31] Peretti R, Jurdyc A M, Jacquier B, et al. How do traces of thulium can explain photodarkening in Yb doped fibers?[J]. Optics Express, 2010, 18(19): 20455-20460. doi: 10.1364/OE.18.020455 期刊类型引用(2)
1. 周文超,魏千翯,彭琛,黄德权,朱日宏. 2.7~3.0μm波段高反镜反射率测量研究. 强激光与粒子束. 2024(01): 101-106 . 本站查看
2. 陶蒙蒙,马连英,黄超,朱峰,黄珂,沈炎龙,谌鸿伟,栾昆鹏,赵柳,李高鹏,易爱平. 吸附条件对重频运转的焦级非链式脉冲HF激光器输出能量的影响. 现代应用物理. 2019(04): 34-39 . 百度学术
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